தண்டுகள் மற்றும் மெல்லிய சுவர் பிரிவுகளின் முறுக்கு

காப்பக நிபுணர் உள்ளடக்கம்: உரை மற்றும் சூத்திரங்கள் வரலாற்றுக் கோட்பாட்டுப் பார்வையை வெளிப்படுத்துகின்றன, அவை திட்டம், நிலையான கணக்கீடு, சுமை தாங்கும் திறன் சரிபார்ப்பு, ஏற்கனவே உள்ள உறுப்புகளின் மதிப்பீடு அல்லது கட்டுமானம் அல்லது மறுவாழ்வுக்கான வழிமுறைகள் அல்ல. குறிப்பிட்ட அமைப்பு, பொருள், வடிவியல், எல்லை நிலைமைகள் மற்றும் பொருந்தக்கூடிய தரநிலைகளுக்கு எதிராக பதவிகள், அனுமானங்கள் மற்றும் தோராயமான வடிவங்கள் சரிபார்க்கப்பட வேண்டும். முறுக்கு, நிலைப்புத்தன்மை, சோர்வு, மூட்டுகள் மற்றும் தடுக்கப்பட்ட வளைவு காரணமாக ஏற்படும் மன அழுத்தம் ஆகியவற்றைக் கணக்கிடுதல், தேவைப்படும்போது சுயாதீனமான கட்டுப்பாட்டுடன் அங்கீகரிக்கப்பட்ட பொறியாளரால் செய்யப்பட வேண்டும்.

தொடர்பான தகவல்: உங்கள் திட்டத்தின்படி செய்யப்பட்ட மர ஜன்னல்கள். · உருப்படி செய்யப்பட்ட மர அலுமினிய ஜன்னல்கள். · வீடுகள், திட்டங்கள் மற்றும் ஏற்றுமதிக்கான தனிப்பயன் ஜன்னல்கள். · மரம் மற்றும் மரத்தால் செய்யப்பட்ட அலுமினிய கதவுகள். · மேற்கோளுக்கான கோரிக்கையை அனுப்பவும்.

செயிண்ட்-வெனன்ட் முறுக்கு கோட்பாடு (இலவச முறுக்கு)

வேறுபட்ட சமன்பாடு

Sl.1

ஒரு நேரான கம்பியை அதன் முனைகளில் ஒன்றில் x= பொருத்த வேண்டும்0மறுமுனையில் ஒரு முறுக்கு கணம் M (படம்.1) அதன் ஒவ்வொரு பகுதியும் ஒரு குறிப்பிட்ட கோணத்தில் α(x) குச்சியின் அச்சுக்கு இணையாக ஒரு குறிப்பிட்ட கோட்டைச் சுற்றி சுழல்கிறது, அதை நாம் x-அச்சுவாக ஏற்றுக்கொள்வோம். அனைத்து பிரிவுகளும் ஒன்றுக்கொன்று சமமாக இருந்தால், x-அச்சுக்கு இணையான எந்த நேர்கோடும் ஒரு சுருளுக்குள் செல்லும், மேலும் கோணம் α நிலையான முனையிலிருந்து தூரத்திற்கு விகிதாசாரமாக இருக்கும்: α=ϑx, இதிலிருந்து பிரிவின் விமானத்தில் உள்ள கூறு இடப்பெயர்வுகள் எழுகின்றன (படம்.2):

v = - r a sin__ψ = - ϑ x z,

w = r a cos__ψ = ϑ x y.  (1a)

அளவு ϑ முறுக்கு கோணம் என்று அழைக்கப்படுகிறது (பரிமாணம்: நீளம்-1, ஒரு யூனிட் நீளத்திற்கு சுழற்சி). முறுக்கு கோணமானது முறுக்கு தருணத்திற்கு விகிதாசாரமாகும் M:

ϑ = M/GJT.   (2)

Sl.2

விகிதாச்சார காரணி GJT, முறுக்கு விறைப்பு, வெட்டு மாடுலஸ் G மற்றும் காரணி JT ஆகியவற்றின் தயாரிப்புக்கு சமம், இது பிரிவின் வடிவம் மற்றும் அளவின் விளைவைக் குறிக்கிறது.

பிரிவின் இந்த சுழற்சி தடியின் ஒரே சிதைவு அல்ல. கூடுதலாக, குறுக்குவெட்டின் வளைவு உள்ளது, அதாவது x-அச்சின் திசையில் இடப்பெயர்ச்சி u க்கு, இது அனைத்து குறுக்குவெட்டுகளின் தொடர்புடைய புள்ளிகளுக்கும் ஒரே அளவைக் கொண்டுள்ளது, எனவே இது பிரிவின் விமானத்தில் உள்ள ஆயத்தொலைவுகளின் செயல்பாடாகும், இல்லையெனில் ϑ_ அல்லது சுமைகளுக்கு விகிதாசாரமாகும்.

u = u(y,z) = ϑ ∙ φ(y,z), dφ/dx=0.  (1b)

மேலே உள்ள வெளிப்பாடுகள் தொடர்புடைய இடப்பெயர்ச்சி சமன்பாடுகளில் அறிமுகப்படுத்தப்பட்டால், முக்கிய இயல்பான அழுத்தங்கள் பூஜ்ஜியத்திற்கு சமமாக இருக்கும், τxy மற்றும் τxz ஆகிய இரண்டு கூறு அழுத்தங்களை மட்டுமே விட்டுவிடுகின்றன.

ஒன்று.3

முறுக்கு சிக்கலின் வேறுபட்ட சமன்பாடு சமன்பாடுகளின் அடிப்படையில் பெறப்படுகிறது (3) வைப்பது:

ஒன்று.4மற்றும் நான்4பி

மற்றும் அறியப்படாத τxy மற்றும் τxz ஆகியவற்றிற்கான இந்த வேறுபாடு சமன்பாடுகளை F(y,z) அழுத்த செயல்பாட்டை அறிமுகப்படுத்துவதன் மூலம் தீர்க்கிறது:

τxy = - dF/dz,   τxz = + dF/dy.  (5)

இதனுடன், சமன்பாடு (4அ) ஒரே மாதிரியான திருப்தி, மற்றும் சமன்பாட்டிலிருந்து (4b) தேவையான வேறுபாடு சமன்பாடு பெறப்படுகிறது

d2F/dy2+ டி2F/dz2=2G__ϑ (6)

இந்த சமன்பாட்டின் தனித்துவமான தீர்வுக்குத் தேவையான எல்லை நிலை, தடி உறை மீது வெட்டு அழுத்தங்கள் இல்லை என்ற தேவையிலிருந்து பெறப்படுகிறது, இதிலிருந்து, வெட்டு அழுத்தங்களின் ஒருங்கிணைந்த தன்மை காரணமாக, பிரிவு விமானத்தில் உள்ள அழுத்தமானது விளிம்பில் செங்குத்தாக ஒரு கூறுகளைக் கொண்டிருக்கக்கூடாது. இங்கிருந்து, அத்தி.2:

dy/dz = _τxy/_τxz = - (dF/dz) / (dF/dy)

எனவே

dF/dy dy + dF/dz dz =0,

அதாவது F செயல்பாட்டின் மொத்த வேறுபாடு பூஜ்ஜியமாக இருக்க வேண்டும், அதாவது F=const ஆக இருக்க வேண்டும். விளிம்புடன்.

பிரிவில் ஒரே ஒரு விளிம்பு இருந்தால், அதை வெறுமனே F= வைக்கலாம்0, மின்னழுத்த செயல்பாட்டின் மூலம், நாம் உண்மையில் டெரிவேடிவ்களில் மட்டுமே ஆர்வமாக உள்ளோம், தன்னிச்சையான சேர்க்கை மாறிலி ஒரு பாத்திரத்தை வகிக்காது. ஒன்றுக்கு மேற்பட்ட விளிம்புகளைக் கொண்ட பிரிவுகளுக்கு, இந்த சிக்கல் மிகவும் சிக்கலானது.

சமன்பாட்டிலிருந்து பார்க்கும்போது (5) வெட்டு அழுத்தங்களின் விளைவாக τxy மற்றும் τxz ஒரு தன்னிச்சையான குறுக்குவெட்டு புள்ளியில் F அழுத்த செயல்பாட்டின் சாய்வுக்கு சமமாக இருக்கும், ஆனால் அதற்கு செங்குத்தாக உள்ளது, அதாவது F=const என்ற கோட்டிற்கு ஒரு தொடுகோடு திசை உள்ளது.

வேறுபட்ட சமன்பாட்டைத் தீர்ப்பதன் மூலம் (6)) y, z மற்றும் ϑ இன் செயல்பாடுகளாக τ மின்னழுத்தங்கள் பெறப்படுகின்றன. கணக்கீட்டின் பணி, நிச்சயமாக, முறுக்கு கோணம் ϑ மற்றும் மன அழுத்தம், குறிப்பாக முறுக்கு தருணத்தின் செயல்பாடாக அதிகபட்ச அழுத்தம், எனவே, சமன்பாட்டிலிருந்து பிரிவின் JT விறைப்புத்தன்மையை தீர்மானித்தல் (2) மற்றும் எதிர்ப்பு முறுக்கு WT = Mmaxτ. இவற்றைப் பெற, F இன் செயல்பாடாக M ஐ வெளிப்படுத்துவது மட்டுமே அவசியம்:

இந்த ஒருங்கிணைப்பின் இரண்டு கூட்டுத்தொகைகளும், முழுப் பகுதியிலும் எடுக்கப்பட வேண்டும், பகுதி ஒருங்கிணைப்பு மூலம் மாற்றப்படலாம். எடுத்துக்காட்டாக, அவற்றில் முதலாவது z=const என்ற வரியில் முதலில் ஒருங்கிணைக்கப்பட்டால். விளிம்பில் உள்ள புள்ளியில் இருந்து y=y1 புள்ளிக்கு y=y2 (படம்.3) மற்றும் இந்த இரண்டு புள்ளிகளிலும் F= என்பதை கணக்கில் எடுத்துக்கொள்ளவும்0, பெறப்படுகிறது

அதே மதிப்பு இரண்டாவது ஒருங்கிணைப்பிலிருந்து பெறப்படுகிறது, அதனால்

ஒன்று.7

Sl.3

முழு பிரிவுகளின் பிற வழக்குகள்

வேறுபட்ட சமன்பாடு (6) என்பது சாத்தியமான கோட்பாட்டின் ஒத்திசைவற்ற சமன்பாடு ஆகும். எனவே, ஒரு தன்னிச்சையான குறுக்குவெட்டு வழக்கில் முறுக்கு சிக்கலைத் தீர்ப்பதற்கு, சாத்தியமான கோட்பாட்டின் முறைகள் உள்ளன, அவை எப்போதும் கண்டறியப்படுவதற்கு உதவுகின்றன. எவ்வாறாயினும், இந்த முறைகள் பொதுவாக நடைமுறையில் எழும் தனிப்பட்ட நிகழ்வுகளுக்குப் பயன்படுத்த மிகவும் சிக்கலானவை. எனவே, பின்வரும் அட்டவணை பல பிரிவுகளுக்கான இத்தகைய கணக்கீடுகளின் முடிவுகளைக் காட்டுகிறது.

வட்டவடிவத்திற்கு நெருக்கமான குறுக்குவெட்டுகளுக்கு, JT=F போடலாம்4/40_Ip_, இங்கு F என்பது பகுதி மற்றும் Ip என்பது பிரிவின் நிலைமத்தின் துருவ தருணம்.

சூத்திரங்கள் மற்றும் அட்டவணைகள் பற்றிய குறிப்பு: ஸ்கேன் செய்யப்பட்ட படங்களில் வெளிப்பாடுகள் மற்றும் மதிப்புகள் வரலாற்று ஆதாரமாக சேமிக்கப்படும். OCR உரை, குறியீட்டு மதிப்பெண்கள் மற்றும் ஸ்கேன் ஆகியவை கணக்கிடுவதற்கு போதுமான நம்பகமானவை அல்ல. பயன்படுத்துவதற்கு முன், ஒவ்வொரு சூத்திரம், அலகு, குணகம் மற்றும் செல்லுபடியாகும் பகுதி ஆகியவை அதிகாரப்பூர்வமான தொழில்முறை மூலத்திலும் சரியான தரத்திலும் சரிபார்க்கப்பட வேண்டும்.

சவ்வுடன் ஒப்புமை

முறுக்கு அழுத்தங்களை மதிப்பிடுவதற்கு ஒரு நல்ல உதவி, அதே நேரத்தில் அவற்றின் துல்லியமான நிர்ணயத்திற்கான ஒரு செயல்முறை முறுக்கு பிரச்சனையின் அழுத்த செயல்பாடு F மற்றும் சவ்வின் திசைமாறி சுமை ஆகியவற்றுக்கு இடையேயான ஒப்புமை மூலம் வழங்கப்படுகிறது. ஒரு கப்பலின் தட்டையான சுவரில் முறுக்கு ஏற்றப்பட்ட கம்பியின் குறுக்குவெட்டுடன் ஒத்துப்போகும் சராசரி திறப்பு இருக்கட்டும். இந்த திறப்பின் மீது சவ்வு நீட்டப்பட்டு, பாத்திரத்தில் ஒரு சிறிய அதிகப்படியான அழுத்தம் p ஏற்படும் போது, ​​சவ்வு வெளிப்புறமாக வீங்குகிறது, இதனால் அதன் விலகல்கள் ξ(y,z) வேறுபாடு சமன்பாட்டை திருப்திப்படுத்துகின்றன.

இங்கு N என்பது தந்துகி விசைகளால் ஏற்படும் சவ்வில் உள்ள மேற்பரப்பு பதற்றம் (பரிமாணங்கள்: ஒரு யூனிட் நீளத்திற்கு விசை). இந்த சமன்பாடு சமன்பாட்டுடன் ஒத்துப்போகிறது (6), மற்றும் எல்லை நிலை ξ=0மின்னழுத்த செயல்பாட்டின் அதே தான். இந்த வழியில், மின்னழுத்த செயல்பாடு F(y,z) இந்த கண்ணாடியைப் பயன்படுத்தி சவ்வு மூலம் பெறலாம், இதனால் முறுக்கு சிக்கலை தீர்க்கலாம். அழுத்தம் τ என்பது y-z-பிளேனுடன் தொடர்புடைய சவ்வின் சாய்வுடன் ஒத்துள்ளது, எனவே செங்குத்தான இடம் முறுக்கு வெளிப்படும் தடியில் அதிக வெட்டு அழுத்தத்தைக் கொண்டுள்ளது.

Sl.4

Sl.5

மெல்லிய சுவர் பிரிவுகளுக்கான தோராயமான வடிவங்களைப் பெறுவதற்கு இந்த சவ்வு செயல்முறை குறிப்பாக பொருத்தமானது. உதாரணமாக, I-பிரிவு அத்தியின் படி பிரிக்கப்படும் போது.4மூன்று செவ்வகங்களில் மற்றும் அவை ஒவ்வொன்றிற்கும் சவ்வுடனான ஒப்புமை தனித்தனியாக மேற்கொள்ளப்படுகிறது, இதன் விளைவாக வரும் புரோட்ரூஷன்களின் தொகுதிகளின் கூட்டுத்தொகை உண்மையில் மின்னழுத்த செயல்பாட்டிற்கு ஒத்த அளவை விட சற்று சிறியதாக இருக்கும். எனவே, தடிமன்கள் b ஆக இருக்கும்போது1 மற்றும் b2 சிறியது, தோராயமாக

JT =2ஜே.டி1+ ஜே.டி2,

எங்கே JT1 மற்றும் JT2 அட்டவணையின் அடிப்படையில் கணக்கிடக்கூடிய தனிப்பட்ட செவ்வகங்களின் விறைப்பு காரணிகள்1. விலா எலும்புக்கு JT வைக்கப்படும் போது ஒரு சிறந்த அணுகுமுறை கிடைக்கும்2 = a2பி32/3, எனவே, விலா எலும்பு மிகவும் நீளமான செவ்வகத்தின் ஒரு பகுதியாக கருதப்படும் போது. Trayer மற்றும் March\ இன் படி இன்னும் துல்லியமான மதிப்பு பெறப்படுகிறது

JT =2ஜே.டி1+1/3அ2பி32+2 α டி4,_

இதில் D என்பது அத்தியில் காட்டப்பட்டுள்ளபடி பொறிக்கப்பட்ட மிகப்பெரிய வட்டத்தின் விட்டம் ஆகும்.4, மற்றும் α ஐ அத்திப்பழத்திலிருந்து எடுக்கலாம்.5. டி-பிரிவுக்கு இது இதேபோல் பெறப்படுகிறது

_JT = JT1+ஜே.டி2+_α டி4,

எங்கே JT2 அட்டவணையின்படி கணக்கிடப்பட்ட மதிப்பின் பாதி1_a_= க்கு2_a2_, b=b2. எல்-பிரிவுகளுக்கு (படம்.6) அதைப் போன்றது

_JT = JT1+ ஜே.டி2+_β டி4

எங்கே JT1 தடிமனான கை மேசையிலிருந்து நேரடியாக எடுக்கப்படுகிறது1, போது JT2 மெல்லிய காலுக்கு டி-பிரிவு என கணக்கிடப்படுகிறது, மேலும் β அத்திப்பழத்திலிருந்து எடுக்கப்பட்டது.7.

படம். 6

Sl.7

அழுத்தத்தை கணக்கிடும் போது, ​​முறுக்கு கணம் தொகுதி செவ்வகங்களாக பிரிக்கப்படுகிறது: விளிம்புகளில் விழும் பகுதி M1=M JT2/JT; வெட்டு அழுத்தமானது அட்டவணையின் அடிப்படையில் ஒவ்வொரு செவ்வகத்தின் நீண்ட பக்கத்தின் நடுப்புள்ளியில் கணக்கிடப்படுகிறது1. இந்த அழுத்தங்களில் மிகப்பெரியது, பிரிவில் தோன்றும் மிகப்பெரிய வெட்டு அழுத்தமாக இருக்க வேண்டியதில்லை. அதாவது, நிகழ்வின் கோணம் வட்டமிடப்படாவிட்டால், அந்த இடத்தில் τ=∞ பெறப்படும், இதனால் மிகச்சிறிய ஆரம் ரவுண்டிங்கிற்கு, இங்கு அதிக வெட்டு அழுத்தத்தை எதிர்பார்க்கலாம்.

பொறியியல் குறிப்பு: இலட்சியப்படுத்தப்பட்ட கடுமையான கோணத்தின் கணித ஒருமைப்பாடு, இந்த தோராயமான வடிவத்தின் மூலம் மட்டுமே உண்மையான விவரங்களை மதிப்பிடுவதற்கான உரிமம் அல்ல. உண்மையான ரவுண்டிங் வடிவியல், சகிப்புத்தன்மை, பிளாஸ்டிசிட்டி, வெல்ட்ஸ், எஞ்சிய அழுத்தங்கள், உள்ளூர் நிலைத்தன்மை மற்றும் சோர்வு ஆகியவற்றிற்கு பொருத்தமான மாதிரியாக்கம் மற்றும் நிபுணர் சரிபார்ப்பு தேவைப்படுகிறது.

Trefftz இன் படி t பக்க தடிமன் கொண்ட ஒரு பக்க கோணத்திற்கு, விட்டம் r வட்டத்தில் உள்ளது:

எங்கே τ உடன்0 இங்கு விவரிக்கப்பட்டுள்ள செயல்முறையின் அடிப்படையில் ஒவ்வொரு காலுக்கும் அதிகபட்ச மின்னழுத்தம் கணக்கிடப்பட்டது. பெரிய ரவுண்டிங் ஆரங்களுக்கு, τ= ஏற்றுக்கொள்ளலாம்2__τ0.

மெல்லிய சுவர் குழாய்கள் (பிராட் வடிவங்கள்)

மெல்லிய சுவர் குழாய்களில், புடைப்பு சவ்வு அத்தியில் காட்டப்பட்டுள்ள வடிவத்தைக் கொண்டுள்ளது.8, குழாயின் உள்ளே உள்ள வெற்று இடத்திற்கு மேலே ஒரு விமானம் மற்றும் அதைச் சுற்றியுள்ள ஒரு சாய்வான மேற்பரப்பு மற்றும் குழாய் சுவரின் பயனுள்ள பகுதிக்கு மேலே உள்ளது; குழாய் சுவர்கள் பொருத்தமான இடத்தில் மெல்லியதாக இருந்தால், இந்த சாய்ந்த மேற்பரப்பு செங்குத்தாக இருக்க வேண்டும். இந்த வழக்கில், வெட்டு அழுத்தங்கள் சுவர்களின் தடிமன் மீது மிகவும் சமமாக விநியோகிக்கப்படுகின்றன மற்றும் சுவர்களின் தடிமனுக்கு நேர்மாறான விகிதாசாரமாக இருக்கும், அதாவது shear force T = τt பிரிவின் சுற்றளவுடன் மாறாது.

Sl. 8

மேற்பரப்பு உறுப்பு t_∙ds_ முறுக்கு தருணத்தின் ஒரு பகுதியைப் பெறுகிறது

dM = t_∙ds∙τ∙h,_

எனவே மொத்த தருணம்

ஒன்று.8

FR மேற்பரப்பு அத்தியில் கோடுகள் மற்றும் புள்ளிகளால் குறிக்கப்பட்ட நடுத்தர கோட்டால் மூடப்பட்டிருக்கும்.8. இது இங்கிருந்து பெறப்படுகிறது

ஒன்று.9- முதல் Bredt\ முறை

முறுக்கு விறைப்பு ஒருபுறம் முறுக்கு கணம் மற்றும் முறுக்கு கோணம் மற்றும் மறுபுறம் வெட்டு அழுத்தங்கள் மூலம் உருமாற்ற வேலை வெளிப்படுத்தப்படும் போது மிக எளிமையாக பெறப்படுகிறது. இந்த வழியில், இது l நீளமுள்ள தடி உறுப்புக்கு பெறப்படுகிறது.

எனவே, சமன்பாட்டின் படி τ க்கான மதிப்பை அறிமுகப்படுத்துகிறது (8),

அதாவது, சமன்பாட்டுடன் ஒப்பிடுவதன் மூலம் (2):

ஒன்று.10

சுவர்களின் தடிமன் சுற்றிலும் ஒரே மாதிரியாக இருந்தால், அது எளிது (2. _பிரெட்_இன் பேட்டர்ன்):

ஒன்று.11

பிரிவு வளைவு காரணமாக முறுக்குகளில் இயல்பான அழுத்தங்கள்

அடிப்படை விதிமுறைகள் மற்றும் வேறுபாடு சமன்பாடு

கூறு இடப்பெயர்வுகள் u, சமன்பாடு (1b), அவற்றின் விமானங்களிலிருந்து பிரிவுகளின் வளைவை தீர்மானிக்கிறது. முறுக்கு கணம் நிலையானதாக இருக்கும் போது, ​​இந்த வளைவு அனைத்து பிரிவுகளிலும் ஒரே மாதிரியாக இருக்கும் மற்றும் சாதாரண அழுத்தங்கள் σx தோன்றாது.

பல சந்தர்ப்பங்களில், குறுக்குவெட்டின் வளைவு, இது _St இன் அடிப்படையில் எழ வேண்டும். வெனன்ட்டின் கோட்பாடு சாத்தியமில்லை. ஒரு குறுக்குவெட்டில் முறுக்கு கணம் திடீரென மாறினால், குறுக்குவெட்டின் இருபுறமும் வெவ்வேறு அளவுகளின் வளைவு ஏற்படும், மேலும் சிதைவின் தொடர்ச்சி தொந்தரவு செய்யப்படும். தடியின் ஒரு முனை மிகவும் இறுக்கமாக இருக்கக்கூடும், அந்த நேரத்தில் பிரிவின் வளைவு முற்றிலும் விலக்கப்படும். இதுபோன்ற சந்தர்ப்பங்களில், ஒரு திருத்தம் செய்யப்பட வேண்டும் _St. வெனன்ட்டின் கோட்பாடுகள். தடியின் அச்சின் திசையில் துணை அழுத்தங்கள் σx மற்றும் துணை வெட்டு விசை T (வெட்டுதல் அழுத்தங்கள் T/t) தடியில் தோன்றும், அவை சிதைவின் தொடர்ச்சி உடைந்த பிரிவில் மிக உயர்ந்தவை மற்றும் இந்த பிரிவிலிருந்து தூரத்துடன் அதிவேகமாக குறைகின்றன. திடமான தண்டுகள் மற்றும் குழாய்களின் விஷயத்தில், இந்த கோட்பாடு சிக்கலானது, மேலும் துணை மின்னழுத்தங்கள் மிக விரைவாக குறைகின்றன, பெரும்பாலான சந்தர்ப்பங்களில் அவற்றின் உறுதிப்பாடு மதிப்புக்குரியது அல்ல. மெல்லிய சுவர் திறந்த சுயவிவர கம்பிகளுக்கு, இந்த திருத்தம் மிகவும் முக்கியத்துவம் வாய்ந்தது மற்றும் ஒப்பீட்டளவில் எளிதாக கணக்கிட முடியும்.

Sl.9

படம். 9 சுவரின் நடுத்தர மேற்பரப்பு மற்றும் பிரிவு விமானம் (பிரிவின் நடுக் கோடு) வெட்டும் கோட்டைக் காட்டுகிறது. O என்பது இரண்டு அடுத்தடுத்த பிரிவுகளின் தொடர்புடைய சுழற்சியின் மையமாகும். அவற்றின் தூரம் dx எனில், முறுக்கு கோணம் ϑ dx, எனவே நடுக்கோட்டின் தன்னிச்சையான புள்ளியானது u ϑ dx இடப்பெயர்ச்சிக்கு உட்படுகிறது. இந்த இடப்பெயர்ச்சியானது பிரிவின் தொடுகோடு திசையில் rt ϑ dx கூறுகளைக் கொண்டுள்ளது, மேலும் சுவரின் நடுப்பகுதியின் உறுப்பின் ஸ்லிப் (_u=_φϑ) :

γ=__ϑ (rt + d__φ/ds).

சுவரின் நடுப் பரப்பில் வெட்டு அழுத்தம் பூஜ்ஜியமாக இருப்பதால், அது γ=0 ஆகவும் இருக்க வேண்டும், எனவே

இந்த வடிவமானது மூன்று தன்னிச்சையான அளவுருக்களைக் கொண்டுள்ளது: ஆர்க் நீளம் s கணக்கிடப்படும் தோற்றம் மற்றும் rt சார்ந்துள்ள O சார்பு சுழற்சியின் மையத்தின் ஆயத்தொலைவுகள். வில் நீளம் s கணக்கிடப்படும் தொடக்கப் புள்ளியை தேர்வு செய்யலாம், இதனால் சராசரி வளைவு மதிப்பு பூஜ்ஜியமாக இருக்கும்:

மற்றும் O மையத்தின் ஆயங்களை, பிரிவின் வளைவினால் ஏற்படும் தருணங்கள் பூஜ்ஜியமாக இருக்கும் வகையில் தீர்மானிக்கப்படலாம்:

தொடர்பான தகவல்: தொடர்பான தகவல்

இந்த வடிவங்களால் விவரிக்கப்பட்டுள்ள பிரிவின் வளைவு முழுமையாகவோ அல்லது பகுதியாகவோ தடுக்கப்பட்டால், தடியின் அச்சின் திசையில் சாதாரண அழுத்தங்கள் σx தோன்ற வேண்டும். இந்த அழுத்தங்கள் வளைவு செயல்பாட்டின் φ: σx=k__φ க்கு விகிதாசாரமாக இருக்கும் என்பதை நெருக்கமான ஆய்வு காட்டுகிறது, இங்கு φ s மற்றும் k ஐ மட்டுமே x இல் சார்ந்துள்ளது. ஹூக்கின் சட்டத்தின்படி:

σx = E_∂u/∂x = Eφ dϑ/dx_, (12)

k=E d__ϑ/dx ஆக இருக்க வேண்டும். இயல்பான அழுத்தங்கள் σx பிரிவு வளைக்கும் அழுத்தங்கள் எனப்படும். மேலே உள்ள சமன்பாடுகளைக் கருத்தில் கொண்டு, அவை ஒவ்வொரு பிரிவிலும் உள்ள சக்திகளின் சமநிலை அமைப்பை உருவாக்குகின்றன, பிரிவின் வளைவு காரணமாக சக்திகளின் அமைப்பு.

மொத்த முறுக்கு இரண்டு பகுதிகளைக் கொண்டுள்ளது: அவற்றில் ஒன்று M1=GJT__ϑ _St வழங்கிய முறுக்கு வெட்டு அழுத்தங்கள் காரணமாக எழுகிறது. வெனன்ட்_இன் கோட்பாடு மற்றும் மற்றொன்று எம்2 பிரிவின் வளைவு காரணமாக ஏற்படுகிறது:

ஒன்று.13

கணம் M ஆனது x இன் செயல்பாடாக வழங்கப்படுவதால், இந்த வெளிப்பாடு முறுக்கு கோணம் ϑ க்கான வேறுபட்ட சமன்பாட்டைக் குறிக்கிறது. இந்த சமன்பாடு தீர்க்கப்பட்டவுடன், M ஐ கணக்கிடலாம்1 மற்றும் எம்2, இதனால் அனைத்து அழுத்தங்களும் விகாரங்களும்.

தீர்வு மற்றும் பயன்பாடுகள்

முறுக்கு கணம் M நிலையானதாக இருக்கும்போது, ​​சமன்பாட்டின் பொதுவான தீர்வு (13) என்பது:

ஒருங்கிணைப்பு மாறிலிகள் C1, சி2 இரண்டு எல்லை நிபந்தனைகளிலிருந்து தீர்மானிக்கப்பட வேண்டும்.

அ) இறுக்கமாக இறுக்கப்பட்ட முடிவு x=0(படம்.1)

இந்த முடிவில் u≡ உள்ளது0, சமன்பாட்டின் அடிப்படையில் (1b) ϑ=0. தடி மிக நீளமாக இருந்தால் (αl>>1), பின்னர் C1=0மற்றும் C2= -M/GJT. குறுகிய தண்டுகளின் விஷயத்தில், பிரிவின் வளைவு காரணமாக அழுத்தத்தின் தோற்றம் தடியின் வலது முனையில் உள்ள நிலையில் பாதிக்கப்படுகிறது. அந்த இடத்தில் பிரிவின் வளைவு தடுக்கப்படாவிட்டால், σx≡ இருக்கும்0மற்றும் dϑ/dx=0. இது இங்கிருந்து பெறப்படுகிறது

b) அத்தியின் படி சமச்சீர் முறுக்கு சுமை.10

தடியின் இடது பாதியில், முறுக்கு தருணம் -M/2, மற்றும் வலது +M/2. இலவச முறுக்கு வழக்கில், தடியின் நடுவில் இடது மற்றும் வலதுபுறத்தில் உள்ள பகுதிகள் எதிர் திசையில் திருப்பப்படும், எனவே சிதைவின் தொடர்ச்சி பாதுகாக்கப்படாது. எனவே, x= இடத்தில்0குறுக்குவெட்டின் வளைவு காரணமாக ஏற்படும் அழுத்தங்கள் மூலம் முழு முறுக்கு தருணமும் மாற்றப்பட வேண்டும், எனவே இந்த குறுக்கு பிரிவில் M1=0எனவே ϑ=0. இந்த கட்டத்தில், தடி வளைவின் மையத்திலிருந்து வெகு தொலைவில் இருக்கும் பிரிவுகள் இருந்தாலும், பிரிவு நேராக இருப்பதை உறுதி செய்ய சக்திகளின் அமைப்பு செயல்படுகிறது. கூடுதலாக, தடியின் முனைகள் σx≡ அழுத்தங்களைக் கொண்டிருக்க வேண்டும்.0, தடியின் ஒவ்வொரு பாதிக்கும் மேலும் ஒரு எல்லை நிலை பெறப்படுகிறது, எனவே அது வலது பாதிக்கு உள்ளது

படம். 10

c) ஒரு தன்னிச்சையான இடத்தில் வெளிப்புற கணம் M (படம்.11)

இந்த வழக்கில், தடியின் இரு பகுதிகளுக்கும் தீர்வு ϑ தனித்தனியாக எழுதப்பட வேண்டும், எனவே மொத்தம் நான்கு மாறிலிகள் C தோன்றும்.1, சி2, சி3, சி4. கூடுதலாக, முறுக்கு தருணங்கள் Ma, Mb ஆகியவையும் தெரியவில்லை. ஆறு சமன்பாடுகள் கிடைக்கின்றன: சுமை புள்ளியில் ϑ (u ஆல் வெளிப்படுத்தப்பட்டது) மற்றும் dϑ/dx (σx ஆல் வெளிப்படுத்தப்பட்டது) க்கு ஒரு தொடர்ச்சி நிலை, தடியின் ஒவ்வொரு முனையிலும் ஒரு நிபந்தனை (எ.கா. rigid clamping ϑ=0, அல்லது தொந்தரவு இல்லாத வளைவு, dϑ/dx=0), கணங்களின் சமநிலையின் நிலை -Ma+Mb=M மற்றும் இறுதியாக இறுதிப் பிரிவுகள் ஒன்றுக்கொன்று சுழலாமல் இருக்கும் நிலை: ∫ ϑdx =0.

Sl.11

இறுதி குறிப்பு: முறுக்கு மாதிரியின் தேர்வு திறந்த அல்லது மூடிய பகுதி, மெல்லிய தன்மை, ஆதரவு முறை, கணம் உள்ளீடு மற்றும் இலவச வளைவு சாத்தியம் ஆகியவற்றைப் பொறுத்தது. ஒரு உண்மையான உறுப்புக்கு, சுமை தாங்கும் மற்றும் சேவைத்திறன் வரம்பு நிலைகள், உள்ளூர் விவரங்கள், மூட்டுகள், சோர்வு மற்றும் நிலைத்தன்மை ஆகியவை கட்டுரையில் இருந்து ஒரு தனிமைப்படுத்தப்பட்ட சூத்திரம் மட்டும் இல்லாமல் சரிபார்க்கப்பட வேண்டும்.