ලේඛනාගාර විශේෂඥ අන්තර්ගතය: ලිපිය ස්ථිතික ව්යුහයන් ක්ෂේත්රයේ ඓතිහාසික ක්රියා පටිපාටි, සූත්ර, වගු සහ චිත්ර සංරක්ෂණය කරයි, නමුත් එය ව්යාපෘතියක්, ස්ථිතික ගණනය කිරීම, බර ධාරිතාව පිළිබඳ සාක්ෂි, එකලස් කිරීමේ සැලැස්ම හෝ පවතින ගොඩනැගිල්ලක තක්සේරුවක් නොවේ. වලංගු ප්රමිතීන්ට අනුව නිශ්චිත වස්තුවක් සඳහා ආධාරක, පරතරය, පැටවීම්, ක්රියාවන්ගේ සංයෝජන, ජ්යාමිතිය, ද්රව්ය, සම්බන්ධතා, ස්ථාවරත්වය, තෙහෙට්ටුව, භූ කම්පන සහ ඉදිකිරීම් අදියර තීරණය කළ යුතුය. වගකීම් සහිත බලයලත් ඉංජිනේරුවන් විසින් බර දරණ ව්යුහයන් සැලසුම් කර පරීක්ෂා කරනු ලැබේ.
අද, Savo Kusić අවධානය යොමු කර ඇත්තේ ලී කවුළු, ලී-ඇලුමිනියම් කවුළු, අභිරුචි කවුළු, දොර සහ උපුටා ගැනීම සඳහා ඉල්ලීම් මෙම ලිපිය ඓතිහාසික ලේඛනාගාරයක් ලෙස පවතින අතර ගොඩනැගිලි ව්යුහයන් සැලසුම් කිරීම, ගණනය කිරීම හෝ ක්රියාත්මක කිරීම පිළිබඳ ඉදිරිපත් කිරීමක් නියෝජනය නොකරයි.
සූත්ර සහ ලකුණු: පෙළෙහි ඇති ගණිතමය ප්රකාශන ස්කෑන් කරන ලද මූලාශ්රයකින් ඩිජිටල් ලෙස මාරු කර ඇති අතර මුද්රණ හෝ OCR දෝෂ අඩංගු විය හැක. බලයලත් මූලාශ්රයක් සමඟ සංසන්දනය කිරීම, ඒකක, සංඥා, උපකල්පන සහ මායිම් කොන්දේසි පරීක්ෂා කිරීමකින් තොරව ඒවා ගණනය කිරීමකට ඇතුල් නොකළ යුතුය.
සරල කදම්භයක්
ආධාරක ප්රතික්රියා, නැමීමේ අවස්ථා, විරූපණයන් සහ ස්ථිතික අවස්ථා එම්0නිතර සිදුවන සමහර පැටවුම් අවස්ථා සඳහා -ප්රදේශය වගුවේ දක්වා ඇත1.
සාන්ද්රගත බලවේග සමඟ නිරන්තර පැටවීම
සමමිතික පැටවීම සමඟ (රූපය.1) ගණනය කිරීම වගුවක ස්වරූපයෙන් එකතු කිරීමේ තීරු දෙකක් හරහා සිදු කිරීම පහසුය. බර, තීර්යක් බලය සහ මොහොත අතර සම්බන්ධය මත පදනම්ව
_Qn = Qn+1+ Pn සහ Mn +1/_λ _= Mn/_λ + Qn+1
n ක්ෂේත්රයේ තීර්යක් බලය මුලින්ම තීරණය කරනු ලබන්නේ, කදම්භයේ මැද ඇති තීර්යක් බලයෙන් ආරම්භ වන අතර, පසුව Mi/λ. අගයෙන් ආරම්භ වන ඇතැම් ස්ථානවල නැමීමේ අවස්ථාවන්ය.
රූපය.1සහායක වගු සමග.
භාරය අසමමිතික වන විට සහ බල දුර සමාන වන විට, පහත වගු ගණනය කිරීම සඳහා සුදුසු වේ (Fig.2) ඕනෑම අසමමිතික භාරයක් fig අනුව විය හැක.3ගණනය කිරීමේදී බොහෝ විට ඉතා ප්රයෝජනවත් වන එක් ප්රතිමාමිතික භාරයකින් ප්රතිස්ථාපනය කරන්න. සමමිතික පැටවීමේදී Pi සහ P’i බල වෙනුවට, බල (Pi+P’i)/2_i_ සහ i’ ලක්ෂ්යවලදී, සහ පූරණයේ ප්රති-මිතික අවස්ථාවෙහිදී, බලය (Pi-P’i)/2_i_ ලක්ෂ්යයේදී සහ බල -(Pi-P’i)/2_i’_ ස්ථානයේ. ප්රති-මිතික පැටවීම යටතේ ආධාරක ප්රතික්රියා තීරණය කරන විට, තීර්යක් බල සහ නැමීමේ අවස්ථා ද වගුවේ තීරණය කළ හැකිය.
රූපය. 2.
රූපය. 3.
චලනය වන භාරය
දී ඇති භාරයක් සඳහා බල බහුඅස්රය සහ දාම බහුඅස්රය භාවිතයෙන් i ස්ථානයේ නැමීමේ මොහොත ප්රස්ථාරිකව ලබා ගනී. රූපයේ දැක්වෙන පරිදි දාම බහුඅස්රයක් ඇද ගත හැක.4. i ස්ථානයේ මොහොත සඳහා බරෙහි වඩාත්ම අවාසිදායක ස්ථානය තීරණය කිරීම සඳහා, ආධාරකය භාරය යටතේ ගෙන යනු ලැබේ (රූපය 1).5) max η__i අගය තීරණය වන තෙක්, max_Mi_ = H * max_η__i_ ලබා ගන්නා තෙක්. i ලක්ෂ්යයේ විශාලතම තීර්ය බලය ලබා ගන්නේ භාරය ගෙන යන විට පළමු බලය i ලක්ෂයට ළඟා වන පරිදි ය. එය fig හි බලවල බහුඅස්රයෙන් ලබා ගත හැක.6: max_Oi_ =1_/l_ * ∑Pibi. A-polygon යනු ධ්රැව පරතරය H = l සහිත දාම බහුඅස්රයකි, පළමු බලය ආධාරක b මත පිහිටන විට සංකේන්ද්රිත බලවල චලනය වන පද්ධතියක් සඳහා අඳිනු ලැබේ.
රූපය. 4.
රූපය.5.
රූපය.6.
චලනය වන බර: අදාළ ස්ථානය තෝරාගැනීම සහ චලනය වන භාරවල සංයෝජනය ව්යුහයේ අරමුණ, ක්රියාකාරී ආකෘතිය, ගතික බලපෑම් සහ අදාළ රෙගුලාසි මත රඳා පවතී. ඓතිහාසික ග්රැෆික් ක්රියාපටිපාටිය නවීන ඉදිකිරීම්වල වඩාත්ම අහිතකර තත්ත්වය පිළිබඳ ප්රමාණවත් සාක්ෂියක් නොවේ.
සන්ධි සහිත වරහන
නිරන්තර පැටවීම
පළමුව, සන්ධිවල ආධාරක සහ බලවේගවල ප්රතික්රියා සමතුලිතතා තත්ත්වයන් සහ සන්ධි සඳහා කොන්දේසි තීරණය කරනු ලැබේ. එවිට, තනි ආධාරක තහඩු සඳහා නැමීමේ අවස්ථා සහ තීර්යක් බලවේග සරල බාල්ක සඳහා හෝ උඩුකුරු සහිත කදම්භයක් ලෙස තීරණය කළ හැකිය. Sl.7සංකේන්ද්රිත බලවේග සමඟ තහඩු තුනක් පැටවීම සඳහා ප්රතිඵලය පෙන්වයි. තීර්යක් බල රේඛාව නියතයක් ලෙස සන්ධි හරහා ගමන් කරයි, සහ සන්ධියේ සාන්ද්රිත බලයක් නොමැති නම්, බිඳීම් නොමැතිව මොහොත රේඛාව.
රූපය.7.
සම්පූර්ණ ආධාරකයේ සමානව බෙදා හරින ලද භාරයක් සඳහා, span අනුපාත සහ සන්ධිවල පිහිටීම අනුව, ආධාරක මත අවස්ථා සහ ක්ෂේත්රවල උපරිම අවස්ථා අතර විශාල වෙනස්කම් ලබා ගනී, fig.8. විවරයන් දෙකකට වඩා වැඩි සන්ධි සහිත ආධාරක වලදී නම් (Fig.9) සහ මැද ක්ෂේත්රවල l සමාන පරාසයන් සමඟ අවසාන ක්ෂේත්ර පරාසය l තෝරන්න1=0,8535_l_ සහ සන්ධි ස්ථානය c=0,1465_l_, පසුව සමානව බෙදා හරින ලද භාරයක් සමඟ, ආධාරක සහ ක්ෂේත්රවල ඇති අවස්ථාවන්හි සීමාවන් අගයන් අන්යෝන්ය වශයෙන් සමාන වන බව ලබා ගනී, M=0,0625_gl_2. අවසාන ක්ෂේත්රවල ද l පරාසයක් තිබේ නම්, ඒවා සඳහා max_M_=0,0957_gl_2.
රූපය.8.
රූපය.9.
බලපෑම් රේඛා
fig අනුව.10ලක්ෂ්ය a සහ b අතර Mi සහ Qi සඳහා වන බලපෑම් රේඛා සරල කදම්භයක බලපෑම් රේඛා වලට සමාන වේ. i ලක්ෂ්යයේ ස්ථිතික ප්රමාණය ඉවත් කිරීමෙන් සාදන ලද චාලක දාමයේ ප්රධාන ධ්රැව සහ අතරමැදි ධ්රැව නියෝජනය කරන ආධාරක සහ සන්ධිවල පිහිටීම අනුව බලපෑම් රේඛාවේ ඉදිරි ගමන තීරණය වේ. ඒ හා සමාන ආකාරයකින්, Mr සහ Qr සඳහා බලපෑම් රේඛා තීරණය කරනු ලබන්නේ g ලක්ෂ්යවල ආධාරක වන කදම්භයේ සිටය.1 සහ c. කොටස ag මත උඩින් එල්ලෙන කදම්භ පැටවීම1_r ලක්ෂ්යයේ අවස්ථා සහ තීර්ය බල කෙරෙහි _ බලපෑමක් නැත. සන්ධියේ බරෙහි පිහිටීම සඳහා ආඥාපනත තීරණය කරන විට, අවස්ථා සඳහා බලපෑම් රේඛා සහ උඩින් එල්ලෙන ලක්ෂ්යවල (k සහ v) තීර්යක් බල ඉතා පහසුවෙන් ලබා ගත හැකිය.
රූපය.10.
ආධාරක සහ සන්ධි ආකෘතිය: සන්ධිවල සැබෑ දෘඪතාව, ආධාරක පියවීම, නිෂ්කාශනය, ඝර්ෂණය, අසම්පූර්ණත්වය සහ එකලස් කිරීමේ අනුපිළිවෙල පරමාදර්ශී ආකෘතියට සාපේක්ෂව බලවේග බෙදා හැරීම වෙනස් කළ හැකිය. උපකල්පන ඉදිකිරීම් විස්තර සමඟ සමපාත කළ යුතු අතර අදාළ සියලු අදියර සඳහා සත්යාපනය කළ යුතුය.
සන්ධි තුනක් මත වඳින්න
සන්ධි තුනක් මත ආරුක්කු අත්තනෝමතික ලෙස පැටවීමත් සමඟ ආධාරකවල ප්රතික්රියා චිත්රක ලෙස තීරණය කළ හැකිය. ප්රතිඵලය R1 fig අනුව ක්රියාකාරී බලවේග.11වම් තහඩුව මත ක්රියාව Kb ප්රතික්රියාව සමඟ සමතුලිත විය යුතුය1, ප්රහාරක රේඛාව සන්ධිය g හරහා ගමන් කළ යුතු අතර, ප්රතික්රියාවෙන් Ka1. එලෙසම Ka ඇත2 සහ Kb2, නිසා R2. R හි සමකාලීන බලපෑම සමඟ1 සහ R2 සමාන්තර විස්ථාපනය සහ අවසාන ප්රතික්රියා බල Ka සහ Kb සහ සන්ධි පීඩනය G ගොඩගැසීම මගින් ලබා ගනී.
රූපය.11.
විශ්ලේෂණාත්මක විසඳුම සමඟ, විශේෂයෙන් තිරස් සහ විශේෂයෙන් සිරස් බර සඳහා ගණනය කිරීම සිදු කිරීම පහසුය.
තිරස් පැටවීම
fig හි තිරස් භාරය.12ප්රතික්රියා ඇති කරයි
රූපය.12.
මෙහි C සහ D යනු a සහ b ලක්ෂ්යවලට සම්බන්ධ වන දිශාවේ ඇති ප්රතික්රියා සංරචක වේ. ∑H = C*cos_a_ – D_cos_a + ∑W =0. එහි ඇති කැපුම් බලවේග වන්නේ:
Ni = -Asin__φ__i – Ccos(φ__i-a) – Wmcos__φ__i_,_
Qi = +Acos__φ__i – Csin(φ__i-a) – Wmsin__φ__i,
Mi = A__x__i _– Ccosa*_y__i – Wm(hi-hm).
සිරස් පැටවීම
අත්තික්කා වල සන්ධි තුනේ ආරුක්කුවේ සිරස් බර.13A ප්රතික්රියා ඇති කරයි0සහ බී0, span l හි සරල කදම්භයක ප්රතික්රියා වලට සමාන වන අතර තිරස් තෙරපුම C=cosa = Dcosa = H = Mg0/f (1), එහිදී Mg0_g කොටසේ සරල කදම්භයක් මත මොහොත. සිරස් සංරචක C සහ D සමඟ ප්රතික්රියා වල අවසාන සිරස් සංරචක A = A වේ.0 + H_tg_a; B = B0 – H_tg_a. ආරුක්කුවේ අක්ෂය හතරැස් පැරබෝලයක් නම්, yi = f xi x’i/la lb, එවිට සමානව බෙදී ඇති සම්පූර්ණ භාරයක් සඳහා g t/m (රූපය.14) Mi=0, Qi=0.
රූපය.13.
රූපය.14.
බලපෑම් රේඛා
ප්රතික්රියා සඳහා බලපෑම් රේඛා A0 සහ B0 සරල කදම්භයක බලපෑම් රේඛා වලට සමාන වේ. තිරස් තෙරපුම සඳහා බලපෑම් රේඛාව H සමීකරණයට අනුව ලබා ගනී (1) මොහොත සඳහා බලපෑම් රේඛාවේ සිට Mg0 සරල බාල්ක, අත්තික්කා.15. Mi නැමීමේ මොහොත සඳහා බලපෑම් රේඛාව සමන්විත වන්නේ Mi සමඟ බලපෑම් රේඛා වලින්0 සහ H, දෙවැන්න -yi මගින් ගුණ කරනු ලැබේ. මෙම බලගතු රේඛා දෙක ශුන්ය රේඛාවක් ලෙස සෘජු ab’ මත අධිස්ථාපනය කර ඇති අතර, එයින් aa’ = xi සහ bb’ = -lb yi/f යන කොටස් ඇද ඇත. ai’g’b චලනය මගින් පෙන්වන වෙනස Mi සඳහා අවසාන බලපෑම් රේඛාව නියෝජනය කරයි. ig තහඩුවේ ප්රධාන ධ්රැවයට අනුරූප වන බලපෑම් රේඛාවේ බෙදුම්කරු හෝ ශුන්ය ලක්ෂ්යය ලබා ගන්නේ ai සහ bg රේඛා ඡේදනය වීමෙනි. a - n හි සරල කදම්භයක් හඳුන්වා දී ඇති බලපෑම් රේඛාව ඉදිකිරීම සඳහා ද එය භාවිතා කළ හැකිය. අක්ෂය හතරැස් පැරබෝලාවක් වන ආරුක්කුවක් සඳහා, සමානව බෙදා හරින ලද භාරය නැමීමේ අවස්ථා ඇති නොකරයි, එබැවින් බලපෑම් රේඛාවේ මුළු ප්රදේශය ශුන්ය විය යුතුය.
රූපය.15.
Fig.16_Qi_ සහ Ni සඳහා බලපෑම් රේඛා ලබාගෙන ඇත්තේ Qi සඳහා බලපෑම් රේඛාවල සුදුසු සුපිරි ස්ථානගත කිරීමෙනි.0 සහ H. ශුන්ය රේඛාව ලෙස ab’ සම්බන්ධව, බලපෑම් රේඛා දෙකම මෙම අවස්ථාවේ දී සරල කදම්භයක බලපෑම් රේඛා වේ. බලගතු රේඛා තැනීම හෝ පාලනය කිරීම සඳහා, bg රේඛාවේ nQ සහ nN කොටස් සහ සමාන්තරව a හරහා ඇද ඇති රේඛාව පිළිවෙලින් මෙහි භාවිතා කළ හැක. φ__i කෝණය තිරස් සමග අතිච්ඡාදනය වන ස්පර්ශකයට සාමාන්ය වේ. සන්ධි තුනක් සහිත පරාවලයික ආරුක්කුවක් සම්බන්ධයෙන්, තීර්යක් බලය සඳහා බලපෑම් රේඛාවේ මුළු ප්රදේශය ශුන්යයට සමාන විය යුතුය.
රූපය.16.
ආරුක්කු සහ තිරස් තෙරපුම: සන්ධිවල පිහිටීම, අක්ෂයේ ජ්යාමිතිය, අත්තිවාරමේ තද බව සහ තිරස් ප්රතික්රියා පිළිගැනීම පද්ධතියේ හැසිරීම සඳහා තීරණාත්මක වේ. ආධාරක, ආතතිය, එල්ලීම හෝ සවිකිරීමේ අදියර වෙනස් කිරීම බලවේග ප්රවාහය වෙනස් කළ හැකිය; ක්රියාත්මක කිරීම හෝ පුනරුත්ථාපනය කිරීම සඳහා ඓතිහාසික වශයෙන් පරමාදර්ශී චිත්රයක් ප්රමාණවත් නොවේ.
ආරුක්කුව බාල්කයකින් සහ එල්ලෙන වරහනකින් දැඩි කර ඇත
සිරස් පැටවීම
ස්ථිතිකව තීරණය කරන ලද ආරුක්කු ආධාරකවල දෘඩ තහඩු සිරස් පැටවීමේදී සිරස් ප්රතික්රියා කදම්භයකින් තද කර, සන්ධි තුනක ආධාරක සහ ආරුක්කු එල්ලීම සහ රූපයේ ආතතිය.17a සිට f දක්වා A සමීකරණ වලින් ලැබේ0 =1/l * ∑Pnbn සහ B0 =1/l * ∑Pnan පද්ධති a සහ d සඳහා A දැමූ විට0_ = A+K’‘l, B0 = B+K’’r සහ අනෙකුත් පද්ධති සඳහා A = A0, B=B0. a සහ d පද්ධති සඳහා ප්රතික්රියා A සහ B පසුව තීරණය කරනු ලබන්නේ:
A = A0 - K’’l = A0 – H(tgal-tg__δ)
B = B0 – K’’r = B0 – H(tgar+tg__δ)
රූපය.17.
පද්ධති a, d, e සහ f සඳහා, තිරස් ප්රතික්රියාව C= වේ.0, සහ පද්ධතිය b සඳහා E= වේ0. තිරස් තෙරපුම, හෝ පද්ධතියේ a සිට d දක්වා වූ තිරස් ආතතිය H, පද්ධතියේ චාපයේ බලයේ තිරස් සංරචකය e සහ පද්ධතියේ ආතතියේ බලය f සමීකරණය මත පදනම්ව තීරණය වේ (1) පහත වගුවේ තනි පද්ධති සඳහා Sn සහ Zn දඬු වල ආධාරක සහ බලවල ප්රතික්රියා පිළිබඳ දළ විශ්ලේෂණයක් අඩංගු වේ.
තිරස් පැටවීම
g සන්ධියේ සිට c දුරින් ඇති තහඩු මත තිරස් බලයක් W ක්රියා කරන්නේ නම් (රූපය.17සහ e) එය ඇති කරන ආධාරකවල ප්රතික්රියා:
බලපෑම් රේඛා
මෙම පද්ධතිවල හැසිරීම් වල සමානතාවය සහ සරල තුනකින් යුත් ආරුක්කු මත පදනම්ව කැපුම් බලවේග සඳහා බලපෑම් රේඛා ලබා ගනී. අත්තික්කා වල ආරුක්කු (Langer beam) යටතේ දැඩි කදම්භයක් සහිත කූරු ආරුක්කු සඳහා.18_U සඳහා බලගතු රේඛා පෙන්වා ඇත2_, D4 සහ L4. සැරයටිය තුළ බල කරන්න U2 ලක්ෂ්ය මොහොතෙන් ලබා ගනී2ඉහළ තීරය: U2 = M2/h. ∑V= කොන්දේසියෙන්0අපට D ලැබේ4 = Q40/ sin__φ – Mg0/එෆ් ඒ4/පුතා__φ. එසේම ∑V= කොන්දේසියෙන්0පහත දැක්වෙන්නේ (පහළ තීරය මත පැටවීම) L4 = -Q50+ Mg0/f * බව4.
රූපය.18.
ඝන දැඩි කදම්භයක් සහිත සන්ධි තුනකින් යුත් ආරුක්කු වල නෝඩ් නම් (Fig.19) හතරැස් පැරබෝලයක් මත වැතිර සිටින අතර සන්ධිය කදම්භයේ අක්ෂයේ පිහිටා තිබේ නම්, සමානව බෙදා හරින ලද භාරයක් සමඟ g t/m නැමීමේ අවස්ථා M=0එල්ලෙන ස්ථානවල සහ M=g__λ__2/8එල්ලුම්කරුවන් අතර ක්ෂේත්රයේ මැද.
රූපය.19.
Hangers, tensioners සහ stiffeners: මෙම මූලද්රව්ය සහ ඒවායේ සම්බන්ධතා අසම්පූර්ණකම්, ද්විතියික ආතතීන්, තෙහෙට්ටුව, විඛාදනය, ප්රෙස්ට්රෙස් නැතිවීම සහ එකලස් කිරීමේ තත්වයන්ට සංවේදී විය හැක. තාවකාලික සහ අවසාන රාජ්ය ව්යාපෘතියකින් තොරව ඔවුන්ගේ ප්රතිස්ථාපනය, තද කිරීම හෝ ඉවත් කිරීම සිදු නොකෙරේ.
රාමු ආධාරක
රූපය.20.
Sl.20සමානව බෙදා හරින ලද සම්පූර්ණ භාරය හේතුවෙන් උඩින් එල්ලෙන සහ අත්හිටුවන ලද ඉඟුරු සහිත තුන්-උගුල් රාමුවක මොහොත රූප සටහන පෙන්වයි. Me මොහොත සඳහා බලපෑම් රේඛාව Me=-Hh + Mk ප්රකාශනය මත පදනම්ව, තිරස් තෙරපුම H (ගුණකය -h සමඟ) සඳහා බලපෑම් රේඛාවේ සුපිරි ස්ථානගත කිරීම සහ උඩින් එල්ලෙන Mk නැමීමේ මොහොත සඳහා ලබා ගනී.
සමමිතික ආධාරකවල සමමිතික නොවන පැටවීමේදී, බර පැටවීම සමමිතික සහ ප්රති-සමමිතික පැටවීම ලෙස බෙදීමෙන් ගණනය කිරීම බොහෝ විට සරල කළ හැකිය, fig.21. අත්තික්කා වල රාමු ආධාරක සඳහා මෙය විශේෂයෙන්ම සත්ය වේ.22සහ23, ඉහළ ආධාරකයේ අත්තනෝමතික ලක්ෂ්යයක සංකේන්ද්රිත බලය හේතුවෙන් මොහොත රූප සටහන් පෙන්වයි. දොඹකරයේ උසෙහි ඇති තිරස් භාරය ප්රතිමාමිතික ලෙස තේරුම් ගත හැක. උප-ස්ට්රට් හි තිරස් භාරය උප-ස්ට්රට් හි තිරස් විස්ථාපන ගණනය කිරීම සඳහා අතථ්ය භාරයක් ලෙස සැලකිය හැකි බැවින්, සිරස් භාරයේදී උප-ස්ථරය ගමන් කරන්නේ කුමන පැත්තටද යන්න මතුපිටින් ක්ෂණිකව නිගමනය කළ හැකිය. මෙම විස්ථාපන ලබාගනු ලබන්නේ ප්රතිමාමිතික සමතුලිතතා තත්ත්වය ඒකාබද්ධ කිරීමෙනි. එබැවින්, fig හි ඇති අවස්ථා සඳහා.22සහ23යටි ඉරි දකුණට ගමන් කරයි.
රූපය.21.
රූපය.22.
රූපය.23.
රාමු සහ විස්ථාපන: පරමාදර්ශී රූප සටහනකින් විස්ථාපනයේ දිශාව පිළිබඳ නිගමනය විකෘති කිරීම්, දෙවන පෙළ බලපෑම්, ස්ථායීතාවය, සන්ධිවල තද බව, අත්තිවාරම් සහ දරණ නොවන මූලද්රව්ය පරීක්ෂා කිරීම ප්රතිස්ථාපනය නොකරයි. බර උසුලන සහ සේවා සීමාවන් සම්පූර්ණ ආකෘතිය මත පරීක්ෂා කරනු ලැබේ.
අවකාශීය ජාල
රූපය.24.
Schwedler’s dome (Fig.24) සහ හෙම්ඩ් ජාල පිරමීඩයක් (Fig.25) Schwedler’s dome හි විශේෂ අවස්ථාවක් ලෙස, m තට්ටු සහ n පැති සහිත, meridians හට කැඩීම් නොමැති අතර, m*n meridional rods S, (m+) සමන්විත වේ.1)n වළලු R සහ m*n විකර්ණ දඬු D. නෝඩ් ගණන ලෙස k=(m+1)n සහාය ස්ථිතිකව තීරණය වන්නේ ආධාරක ගණන a = විටය3k-s =2n, එනම් තේමාවේ සෑම පාදයක්ම සිරස් සහ තිරස් ආධාරකයක් සහිත රේඛීය ගුරුත්වාකර්ෂණ මධ්යස්ථානයක් මත සහය දක්වන විටය. පහළ වළල්ලේ කූරු වැටෙන්නේ නම්, එක් එක් මුදුනේ ආධාරක තුනක් සහිත ස්ථාවර රඳවනයක් අවශ්ය වේ. තිරස් ආධාරක සැකසීමේ උපයෝගීතාව පරීක්ෂා කළ යුතුය. අත්තික්කා මත රඳා සිටීමේ දිශාවන්.26පරස්පර විරෝධී ධ්රැව සැලැස්මක් ඇඳීමට හැකි නිසා වැරදි ලෙස තෝරාගෙන ඇත.
රූපය.25.
මැරිඩියන් දඬු සහ වළලු දඬු මගින් සාදන ලද ට්රේප්සොයිඩ් K-පිරවීම සමඟ දැඩි කළ හැක. ප්රතිඵලයක් වශයෙන් නෝඩ් පැතලි දැලිස් වල නෝඩ් ලෙස සැලකිය යුතුය. පැටවුම් මාරු කළ හැක්කේ ප්රධාන නෝඩ් හරහා පමණි. නෝඩයට පහර දෙන සිරස් භාරය P මැරිඩියන් දිශාවට _Ks=Ps/_λ සංරචකයක් බවට සහ තිරස් සංරචකයක් _H=Pa/_λ බවට වියෝජනය වේ. තිරස් සංරචකය වළලු දඬු _Kl=Hc දිශාවට සංරචක බවට තවදුරටත් දිරාපත් වේ./a=Pc/_λ _i Kr=Hb/a=Pb/_λ.
එලෙසම, අත්තනෝමතික තිරස් බලය W හි සංරචක Kl සහ Kr නිර්ණය කරනු ලැබේ, එවිට රූපයේ දැක්වෙන බර යෝජනා ක්රමය.27. මැරිඩියන් දඬු වල දිශාවට ඇති සංරචක X පින්තූරයේ පෙන්වා නැත.
රූපය.26සහ27, පිළිවෙලින්.
ආධාරක සහ භාරය P චක්රීයව සමමිතික වන විට, බල Kl බල Kr ට සමාන වේ, එබැවින් විකර්ණ ආතති නොකෙරෙන අතර මැරිඩියන් දඬු වල බල:
_එස්1= -පී1s/_λ; එස්2= -(පී1+P2)s/λ; එස්3= -(පී1+P2+P3)s/λ
සහ වළල්ලේ දඬු වල:
_රි = පිබ්/_λ
Schwedler’s dome ගණනය කිරීම සෑම තට්ටුවක්ම දැලිස් පිරමීඩයක් ලෙස වටහා ගන්නා විට එකම ආකාරයකින් සිදු කළ හැකිය. ක්රියාකාරී බලවේග P සහ W හැර, ඉහළ මහලේ S සහ D දඬු වල ඇති බල පිළිවෙලින් බාහිර බලවේග ලෙස හඳුන්වා දිය යුතුය. මැරිඩියන් සැරයටිය සහ වළලු දඬු දිශාවට ඔවුන්ගේ සංරචක. දැලිස් පිරමීඩයේ එක් සාන්ද්රිත බලයක බලපෑම දැනෙන්නේ යාබද තහඩු දෙකක දඬු වලට පමණක් වන අතර, _Schwedler_ගේ ගෝලාකාර අවස්ථාවෙහිදී එහි බලපෑම සැලකිය යුතු තරම් විශාල දඬු සංඛ්යාවක් දක්වා විහිදේ. Fig.24ශීර්ෂ වළල්ලේ P බලය හේතුවෙන් ආතතියට පත් වන දඬු සලකුණු කර ඇත.
අවකාශීය ට්රස් සහ ගෝලාකාර: මෙම පද්ධතිවල ස්ථායීතාවය අවකාශීය ක්රියාකාරිත්වය, ආධාරක, ජ්යාමිතික දුර්වලතා, දඬු ගැටගැසීම, නෝඩ් වල තද බව, තාවකාලික අනුකූලතාවය සහ එකලස් කිරීමේ අනුපිළිවෙල මත රඳා පවතී. පැතලි සටහනක් හෝ තනි සමීකරණයක් ගෝලීය ස්ථාවරත්වය, බර උසුලන සංචිතය හෝ එසවීමේදී ආරක්ෂාව ඔප්පු නොකරයි.