სტატიკის გამოყენება: სხივები, თაღები და ფერმები

საარქივო ექსპერტის შინაარსი: სტატია ინახავს ისტორიულ პროცედურებს, ფორმულებს, ცხრილებს და ნახატებს სტატიკური სტრუქტურების სფეროში, მაგრამ არ არის პროექტი, სტატიკური გაანგარიშება, დატვირთვის სიმძლავრის მტკიცებულება, აწყობის გეგმა ან არსებული შენობის შეფასება. საყრდენები, საყრდენები, დატვირთვები, მოქმედებების კომბინაციები, გეომეტრია, მასალები, შეერთებები, მდგრადობა, დაღლილობა, სეისმურობა და სამშენებლო ფაზები უნდა განისაზღვროს კონკრეტული ობიექტისთვის მოქმედი სტანდარტების მიხედვით. მზიდი კონსტრუქციები დაპროექტებულია და მოწმდება პასუხისმგებელი ავტორიზებული ინჟინრების მიერ.

დღეს სავო კუსიჩი ორიენტირებულია ხის ფანჯრებზე, ხის-ალუმინის ფანჯრები, მორგებული ფანჯრები, კარი და ითხოვს ციტატას. ეს სტატია რჩება როგორც ისტორიული არქივი და არ წარმოადგენს შენობების დიზაინის, გაანგარიშების ან შესრულების შეთავაზებას.

ფორმულები და ნიშნები: მათემატიკური გამონათქვამები ტექსტში ციფრულად არის გადატანილი სკანირებული წყაროდან და შეიძლება შეიცავდეს ტიპოგრაფიულ ან OCR შეცდომებს. ისინი არ უნდა იყოს შეტანილი გაანგარიშებაში ავტორიტეტულ წყაროსთან, შემოწმების ერთეულებთან, ნიშნებთან, ვარაუდებთან და სასაზღვრო პირობებთან შედარების გარეშე.

მარტივი სხივი

მხარდაჭერის რეაქციები, მოხრის მომენტები, დეფორმაციები და სტატიკური მომენტები M0-ზედაპირის ზოგიერთი ხშირად წარმოქმნილი დატვირთვის შემთხვევებისთვის მოცემულია ცხრილში 1.

მუდმივი დატვირთვა კონცენტრირებული ძალებით

სიმეტრიული დატვირთვით (ნახ.1) გაანგარიშება ყველაზე ადვილია განხორციელდეს ორი დამატების სვეტის მეშვეობით ცხრილის სახით. დატვირთვის, განივი ძალისა და მომენტის ურთიერთმიმართების საფუძველზე

_Qn = Qn+1+ Pn და Mn+1/_λ _= Mn/_λ + Qn+1

n ველში განივი ძალა განისაზღვრება ჯერ, დაწყებული სხივის შუაში არსებული განივი ძალიდან, შემდეგ კი ღუნვის მომენტები გარკვეულ წერტილებში, დაწყებული Mi/λ მნიშვნელობიდან.

_ ნახ.1დამხმარე მაგიდებით._

როდესაც დატვირთვა ასიმეტრიულია და ძალის მანძილი თანაბარია, გამოსათვლელად შესაფერისია შემდეგი ცხრილები (ნახ.2). ნებისმიერი ასიმეტრიული დატვირთვა შეიძლება იყოს ნახ.3ჩაანაცვლეთ ერთი ანტიმეტრიული დატვირთვით, რაც ხშირად ძალიან სასარგებლოა გამოთვლებში. სიმეტრიული დატვირთვის შემთხვევაში Pi და P’i ძალების ნაცვლად ძალები (Pi+P’i)/2_i_ და i’ წერტილებზე, ხოლო დატვირთვის ანტიმეტრულ შემთხვევაში, ძალა (Pi-P’i)/2_i_ წერტილში და ძალა -(Pi-P’i)/2_i’_ წერტილში. როდესაც დამხმარე რეაქციები განისაზღვრება ანტიმეტრიული დატვირთვის ქვეშ, განივი ძალები და მოღუნვის მომენტები ასევე შეიძლება განისაზღვროს ცხრილში.

_ ნახ. 2._

ნახ. 3.

მოძრავი დატვირთვა

დახრის მომენტი i ადგილზე მიიღება გრაფიკულად ძალის პოლიგონისა და ჯაჭვის მრავალკუთხედის გამოყენებით მოცემულ დატვირთვაზე. ჯაჭვის პოლიგონის დახატვა შესაძლებელია, როგორც ნაჩვენებია ნახ.4. იმისათვის, რომ განვსაზღვროთ დატვირთვის ყველაზე არახელსაყრელი პოზიცია იმ მომენტისთვის i ადგილზე, საყრდენი გადაადგილდება დატვირთვის ქვეშ (ნახ.5) სანამ არ დადგინდება მნიშვნელობა max η__i, საიდანაც მიიღება max_Mi_ = H * max_η__i_. ყველაზე დიდი განივი ძალა i წერტილში მიიღება დატვირთვის გადაადგილებისას ისე, რომ პირველი ძალა მიაღწიოს i წერტილს. მისი მიღება შესაძლებელია ნახ.6: max_Oi_ =1_/ლ_ * ∑პიბი. A-მრავალკუთხედი არის ჯაჭვის პოლიგონი ბოძების მანძილით H = l, შედგენილი კონცენტრირებული ძალების მოძრავი სისტემისთვის, როდესაც პირველი ძალა მდებარეობს b საყრდენზე.

ნახ. 4.

_ ნახ.5._

_ ნახ.6._

მოძრავი დატვირთვები: შესაბამისი პოზიციის შერჩევა და მოძრავი დატვირთვების კომბინაცია დამოკიდებულია კონსტრუქციის დანიშნულებაზე, მოქმედების მოდელზე, დინამიურ გავლენებზე და მოქმედ რეგულაციებზე. ისტორიული გრაფიკული პროცედურა არ არის საკმარისი მტკიცებულება თანამედროვე კონსტრუქციის ყველაზე არახელსაყრელი მდგომარეობის შესახებ.

სამაგრი სახსრებით

მუდმივი დატვირთვა

პირველ რიგში, სახსრების საყრდენების და ძალების რეაქციები განისაზღვრება წონასწორობის პირობებიდან და სახსრების პირობებიდან. შემდეგ, ცალკეული საყრდენი ფირფიტებისთვის მოხრის მომენტები და განივი ძალები შეიძლება განისაზღვროს როგორც მარტივი სხივებისთვის, ან სხივი გადახურვით. სლ.7გვიჩვენებს შედეგს სამი ფირფიტის კონცენტრირებული ძალებით დატვირთვისთვის. განივი ძალების ხაზი სახსარზე გადის მუდმივად, ხოლო მომენტის ხაზი წყვეტების გარეშე, თუ სახსარში არ არის კონცენტრირებული ძალა.

_ ნახ.7._

მთელ საყრდენზე თანაბრად განაწილებული დატვირთვისთვის, მიიღება რამდენიმე დიდი განსხვავება საყრდენებზე მომენტებსა და მინდვრებში მაქსიმალურ მომენტებს შორის, დიაპაზონის შეფარდებისა და სახსრების პოზიციის მიხედვით, ნახ.8. თუ ორზე მეტი ხვრელის მქონე სახსრების მქონე საყრდენების შემთხვევაში (ნახ.9) და შუა ველების l თანაბარი დიაპაზონებით აირჩიეთ ბოლო ველების დიაპაზონი l1=0,8535_l_ და სახსრის პოზიცია c=0,1465_l_, შემდეგ თანაბრად განაწილებული დატვირთვით, მიიღება, რომ მომენტების ზღვრული მნიშვნელობები საყრდენებზე და ველებში ერთმანეთის ტოლია, M=0,0625_gl_2. თუ ბოლო ველებს ასევე აქვთ l დიაპაზონი, მაშინ max_M_= მათთვის0,0957_gl_2.

_ ნახ.8._

_ ნახ.9._

გავლენის ხაზები

ნახ. 10 Mi და Qi-სთვის a და b წერტილებს შორის გავლენის ხაზები იგივეა, რაც მარტივი სხივის გავლენის ხაზები. გავლენის ხაზის შემდგომი კურსი განისაზღვრება საყრდენებისა და სახსრების პოზიციით, რომლებიც წარმოადგენენ კინემატიკური ჯაჭვის მთავარ პოლუსებს და შუალედურ ბოძებს, რომლებიც შექმნილია i წერტილში სტატიკური სიდიდის მოხსნით. ანალოგიურად, გავლენის ხაზები Mr-სა და Qr-სთვის განისაზღვრება g1 და c წერტილებზე დაყრდნობილი სხივიდან. სხივის დატვირთვა გადახურვით ნაწილზე ag1 არ ახდენს გავლენას მომენტებსა და განივი ძალებზე r წერტილში. მომენტების გავლენის ხაზები და განივი ძალები გადახურვის წერტილებზე (k და v) ყველაზე ადვილად მიიღება, როდესაც განისაზღვრება სახსარში დატვირთვის პოზიციის ორდინატები.

ნახ. 10.

საყრდენებისა და სახსრების მოდელი: სახსრების ფაქტობრივი სიმტკიცე, საყრდენების განლაგება, უფსკრული, ხახუნი, ნაკლოვანებები და შეკრების წესი შეიძლება შეცვალოს ძალების განაწილება იდეალიზებულ მოდელთან შედარებით. დაშვებები უნდა შეესაბამებოდეს სამშენებლო დეტალებს და შემოწმდეს ყველა შესაბამის ფაზზე.

სამი ერთობლივი მშვილდი

სამ სახსარზე თაღის თვითნებური დატვირთვისას, საყრდენების რეაქციები შეიძლება განისაზღვროს გრაფიკულად. აქტიური ძალების შედეგი R1, რომელიც ნახ. მარცხენა ფირფიტაზე მოქმედი 11 უნდა იყოს ბალანსირებული რეაქციასთან Kb1, რომლის შეტევის ხაზი უნდა გაიაროს სახსარში g და რეაქცია Ka1. ანალოგიურად, არსებობს Ka2 და Kb2, გამო R2. ერთდროული მოქმედებით R1 და R2 მიიღება საბოლოო რეაქციის ძალების პარალელური გადაადგილებით და დაწყობით Ka და Kb და ერთობლივი წნევით G.

_ ნახ.11._

ანალიტიკური გადაწყვეტით, მოსახერხებელია გამოთვლების ჩატარება განსაკუთრებით ჰორიზონტალური და განსაკუთრებით ვერტიკალური დატვირთვებისთვის.

ჰორიზონტალური დატვირთვა

ჰორიზონტალური დატვირთვა ნახ.12იწვევს რეაქციებს

_ ნახ.12._

სადაც C და D არის რეაქციის კომპონენტები a და b წერტილების შეერთების მიმართულებით. ∑H = C*cos_a_ – D_cos_a + ∑W =0. ათვლის ძალები ადგილზე არის:

Ni = -Asin__φ__i – Ccos(φ__i-a) – Wmcos__φ__i_,_

Qi = +Acos__φ__i – Csin(φ__i-a) – Wmsin__φ__i,

Mi = A__x__i _– Ccosa*_y__i – Wm(hi-hm).

ვერტიკალური დატვირთვა

თაღის ვერტიკალური დატვირთვა სამ სახსარზე ნახ.13იწვევს რეაქციებს ა0და ბ0, რომლებიც უდრის სიბრტყის მარტივი სხივის რეაქციას l და ჰორიზონტალური ბიძგის C=cosa = Dcosa = H = Mg0/f (1), სადაც _ Mg0_ მომენტი უბრალო სხივზე გ მონაკვეთზე. ვერტიკალური კომპონენტებით C და D რეაქციების საბოლოო ვერტიკალური კომპონენტებია A = A0 + H_tg_a; B = B0 – H_tg_a. თუ თაღის ღერძი არის კვადრატული პარაბოლა, yi = f xi x’i/la lb, მაშინ თანაბრად გაყოფილი სრული დატვირთვისთვის g t/m (ნახ.14) Mi=0, Qi=0.

_ ნახ.13._

_ ნახ.14._

გავლენის ხაზები

გავლენის ხაზები რეაქციებისთვის A0 და B0 იგივეა რაც მარტივი სხივის გავლენის ხაზები. ჰორიზონტალური ბიძგისთვის H გავლენის ხაზი მიღებულია განტოლების მიხედვით (1) გავლენის ხაზიდან მარტივი სხივის Mg0 მომენტისთვის, ნახ. 15. მოხრილი მომენტისთვის გავლენის ხაზი Mi შედგება გავლენის ხაზებისგან Mi0 და H-ით, სადაც ეს უკანასკნელი მრავლდება -yi-ზე. ეს ორი გავლენიანი წრფე ზედ ადევს სწორ ab’-ზე ნულოვანი ხაზის სახით, საიდანაც გამოყვანილია მონაკვეთები aa’ = xi და bb’ = -lb yi/f. სვლით ნაჩვენები განსხვავება ai’g’b წარმოადგენს Mi-ის გავლენის საბოლოო ხაზს. გავლენის ხაზის გამყოფი ან ნულოვანი წერტილი, რომელიც შეესაბამება ფირფიტის მთავარ ბოძს _ig_ს, მიიღება ai და bg ხაზების გადაკვეთით. ის ასევე შეიძლება გამოყენებულ იქნას გავლენის ხაზის ასაგებად, სადაც შემოტანილია სიგრძის მარტივი სხივი a – n. თაღის შემთხვევაში, რომლის ღერძი არის კვადრატული პარაბოლა, თანაბრად განაწილებული დატვირთვა არ იწვევს მოხრის მომენტებს, ამიტომ გავლენის ხაზის მთლიანი ფართობი უნდა იყოს ნულის ტოლი.

ნახ. 15.

ნახ. 16 გავლენის ხაზები Qi-სთვის და Ni-სთვის მიღებული იყო გავლენის ხაზების შესაბამისი სუპერპოზიციით Qi0-სთვის და H-სთვის. ab’-ის, როგორც ნულოვანი ხაზის მიმართ, გავლენის ორივე ხაზი ამ შემთხვევაში მარტივი სხივის გავლენის ხაზებია. გავლენიანი ხაზების ასაგებად ან კონტროლისთვის აქ შეიძლება გამოყენებულ იქნას შესაბამისად bg წრფის nQ და nN მონაკვეთები და პარალელურად გავლებული a ხაზი. ნორმალური ტანგენტის მიმართ, რომელიც გადაფარავს φ__i კუთხეს ჰორიზონტალურთან. სამი სახსრის პარაბოლური თაღის შემთხვევაში, განივი ძალისთვის გავლენის ხაზის მთლიანი ფართობი უნდა იყოს ნულის ტოლი.

ნახ. 16.

თაღები და ჰორიზონტალური ბიძგი: სახსრების მდებარეობა, ღერძის გეომეტრია, საძირკვლის სიმტკიცე და ჰორიზონტალური რეაქციების მიღება გადამწყვეტია სისტემის ქცევისთვის. საყრდენის, დაჭიმვის, საკიდის ან დამაგრების ფაზის შეცვლამ შეიძლება შეცვალოს ძალების ნაკადი; ისტორიულად იდეალიზებული ნახატი არ არის საკმარისი შესასრულებლად ან რეაბილიტაციისთვის.

თაღი გამაგრებულია სხივით და ჩამოკიდებული სამაგრით

ვერტიკალური დატვირთვა

ვერტიკალური რეაქციები სტატიკურად განსაზღვრული თაღოვანი საყრდენების ხისტი ფირფიტების ვერტიკალური დატვირთვისას, რომლებიც გამყარებულია სხივით, ჩამოკიდებული საყრდენებით და თაღებით სამ სახსარზე და დაჭიმულობა ნახ.17a-დან f მიიღება განტოლებებიდან A0 =1/l * ∑Pnbn და B0 =1/l * ∑Pnan როცა A დაყენებულია a და d სისტემებისთვის0_ = A+K’‘l, B0 = B+K’’r და სხვა სისტემებისთვის A = A0, B=B0. რეაქციები A და B სისტემებისთვის a და d შემდეგ განისაზღვრება:

A = A0 - კ’’ლ = ა0 – H(tgal-tg__δ)

B = B0 – K’’r = B0 – H(tgar+tg__δ)

_ ნახ.17._

a, d, e და f სისტემებისთვის ჰორიზონტალური რეაქციაა C=0, და სისტემისთვის b არის E=0. ჰორიზონტალური ბიძგი, ან სისტემის ჰორიზონტალური დაძაბულობა H__a__d-მდე, ძალის ჰორიზონტალური კომპონენტი სისტემის რკალში e და ძალა სისტემის დაძაბულობაში f განისაზღვრება განტოლების საფუძველზე (1). ქვემოთ მოყვანილი ცხრილი შეიცავს მიმოხილვას საყრდენებისა და ძალების რეაქციების ღეროებში Sn და Zn ცალკეული სისტემებისთვის.

ჰორიზონტალური დატვირთვა

თუ ჰორიზონტალური ძალა W მოქმედებს თეფშებზე c დაშორებით სახსრიდან g (ნახ.17და ე) საყრდენების რეაქციები, რომლებსაც ის იწვევს, არის:

გავლენის ხაზები

ათვლის ძალებისთვის გავლენის ხაზები მიიღება ამ სისტემების ქცევის მსგავსებისა და მარტივი სამფრთიანი თაღის საფუძველზე. ჯოხის თაღისთვის თაღის ქვეშ გამაგრებული სხივით (ლანგერის სხივი) ნახ.18ნაჩვენებია გავლენიანი ხაზები U-სთვის2, დ4 და _ ლ4_. ჯოხში ძალა _ უ2_ მიიღება წერტილის მომენტიდან2ზედა ქამარი: _ უ2_ = მ2/h. ∑V= მდგომარეობიდან0ვიღებთ D4 = _ ქ40/sin__φ_ – მგ0/ თუ ეს4/შვილი__φ. ასევე ∑V= მდგომარეობიდან0შემდეგნაირად (დატვირთვა ქვედა სარტყელზე) L4 = -ქ50+ მგ0/f * რომ4.

_ ნახ.18._

თუ სამ-ერთობიანი თაღის კვანძები მყარი გამკაცრებელი სხივით (ნახ.19) დაწექი კვადრატულ პარაბოლაზე და თუ სახსარი დგას სხივის ღერძში, მაშინ თანაბრად განაწილებული დატვირთვით g t/m ღუნვის მომენტებია M=0საკიდების ადგილებში და M=g__λ__2/8საკიდებს შორის მინდვრის შუაში.

_ ნახ.19._

საკიდი, დაჭიმვები და გამაგრებლები: ეს ელემენტები და მათი შეერთებები შეიძლება იყოს მგრძნობიარე ნაკლოვანებების, მეორადი სტრესების, დაღლილობის, კოროზიის, წინადაჭიმვის და აწყობის პირობების მიმართ. მათი გამოცვლა, გამკაცრება ან მოხსნა დროებითი და საბოლოო სახელმწიფო პროექტის გარეშე არ ხორციელდება.

ჩარჩო მხარს უჭერს

_ ნახ.20._

სლ.20გვიჩვენებს სამფრთიანი ჩარჩოს მომენტის დიაგრამას გადახურვითა და შეკიდული სარტყლებით თანაბრად განაწილებული სრული დატვირთვის გამო. გავლენის ხაზი Me მომენტისთვის მიიღება გამონათქვამზე Me=-Hh + Mk, ჰორიზონტალური ბიძგისთვის H გავლენის ხაზის სუპერპოზიციით (მამრავლით -h) და ღუნვის მომენტისთვის Mk გადახურვაზე.

სიმეტრიული საყრდენების არასიმეტრიული დატვირთვის შემთხვევაში, გაანგარიშება ხშირად შეიძლება გამარტივდეს დატვირთვის სიმეტრიულ და ანტისიმეტრიულ დატვირთვად დაყოფით, ნახ.21. ეს განსაკუთრებით ეხება ჩარჩოს საყრდენებს ნახ.22და23, რომელიც აჩვენებს მომენტის დიაგრამებს ზედა საყრდენის თვითნებურ წერტილში კონცენტრირებული ძალის გამო. ჰორიზონტალური დატვირთვა ჯოის სიმაღლეზე შეიძლება გავიგოთ, როგორც ანტიმეტრული. ვინაიდან საყრდენის ჰორიზონტალური დატვირთვა შეიძლება ჩაითვალოს ვირტუალურ დატვირთვად საყრდენის ჰორიზონტალური გადაადგილების გამოსათვლელად, მაშინვე შეიძლება დავასკვნათ იმ მომენტის ზედაპირებიდან, თუ რომელ მხარეს მოძრაობს საყრდენი ვერტიკალური დატვირთვის დროს. ეს გადაადგილებები მიიღება ანტიმეტრიული წონასწორობის მდგომარეობების კომბინაციით. ამიტომ, ნახ.22და23ხაზგასმული მოძრაობს მარჯვნივ.

_ ნახ.21._

_ ნახ.22._

_ ნახ.23._

ჩარჩოები და გადაადგილებები: გადაადგილების მიმართულების დასკვნა იდეალიზებული სქემიდან არ ცვლის დეფორმაციების, მეორე რიგის ეფექტების, სტაბილურობის, შეერთების, საძირკვლის და არატარების ელემენტების სიხისტის შემოწმებას. ტვირთამწეობისა და ექსპლუატაციის ლიმიტის მდგომარეობა შემოწმებულია სრულ მოდელზე.

სივრცითი ბადეები

_ ნახ.24._

შვედლერის გუმბათი (ნახ.24) და შემოსაზღვრული ბადის პირამიდა (ნახ.25), როგორც შვედლერის გუმბათის განსაკუთრებული შემთხვევა, სადაც მერიდიანებს არ აქვთ წყვეტები, m სართულებით და n გვერდებით, შედგება m*n მერიდიალური ღეროებისგან S, (m+1)n რგოლების წნელები R და m*n დიაგონალური წნელები D. კვანძების რაოდენობა k=(m+1)n მხარდაჭერა სტატიკურად განისაზღვრება, როდესაც მხარდაჭერის რაოდენობა a =3k-s =2n, ეს არის მაშინ, როდესაც თემის ყოველი საფუძველი ეყრდნობა სიმძიმის ხაზოვან ცენტრს ვერტიკალური და ჰორიზონტალური საყრდენით. თუ ქვედა რგოლის ღეროები ჩამოვარდება, თითოეულ წვეროზე საჭიროა სტაციონარული საკისარი სამი საყრდენით. უნდა შემოწმდეს ჰორიზონტალური საყრდენების მოწყობის გამოყენებადობა. მხარდაჭერის მიმართულებები ნახ.26არასწორად არის არჩეული, რადგან შესაძლებელია არასაწინააღმდეგო ბოძების გეგმის დახატვა.

_ ნახ.25._

მერიდიანული ღეროებითა და რგოლის ღეროებით წარმოქმნილი ტრაპეცია შეიძლება გამაგრდეს K-შევსებით. მიღებული კვანძები უნდა ჩაითვალოს ბრტყელი გისოსის კვანძებად. ტვირთის გადატანა შესაძლებელია მხოლოდ ძირითადი კვანძების მეშვეობით. ვერტიკალური დატვირთვა P, რომელიც უტევს კვანძს, დაიშლება კომპონენტად _Ks=Ps/_λ მერიდიანის მიმართულებით და ჰორიზონტალურ კომპონენტად _H=Pa/_λ. ჰორიზონტალური კომპონენტი შემდგომში იშლება კომპონენტებად რგოლის ღეროების მიმართულებით _Kl=Hc/a=Pc/_λ _i Kr=Hb/a=Pb/_λ.

ანალოგიურად განისაზღვრება თვითნებური ჰორიზონტალური ძალის W კომპონენტები Kl და Kr, ისე, რომ დატვირთვის სქემა ნაჩვენებია ნახ.27. კომპონენტები X მერიდიანის ღეროების მიმართულებით არ არის ნაჩვენები სურათზე.

_ ნახ.26და27შესაბამისად._

როდესაც საყრდენი და დატვირთვა P ციკლურად სიმეტრიულია, მაშინ ძალები _Kl უდრის Kr ძალებს, ასე რომ, დიაგონალები დაძაბულია, ხოლო ძალები მერიდიანულ ღეროებში არის:

_ ს1= -P1s/_λ;   ს2= - (პ1+პ2)ს/λ;   ს3= - (პ1+პ2+პ3)s/λ

და ბეჭდის წნელებში:

_Ri = Pib/_λ

შვედლერის გუმბათის გაანგარიშება შეიძლება განხორციელდეს იმავე გზით, როდესაც თითოეული სართული გაგებულია, როგორც გისოსის პირამიდა. გარდა აქტიური ძალებისა P და W, ძალები ზედა სართულის S და D ღეროებში უნდა იყოს შეყვანილი, შესაბამისად, როგორც გარე ძალები. მათი კომპონენტები მერიდიანული ღეროსა და რგოლის ღეროების მიმართულებით. მაშინ როცა გისოსის პირამიდაში ერთი კონცენტრირებული ძალის გავლენა იგრძნობა მხოლოდ ორი მიმდებარე ფირფიტის ღეროებში, შვედლერის გუმბათის შემთხვევაში მისი გავლენა ვრცელდება ღეროების მნიშვნელოვნად დიდ რაოდენობაზე. ნახ.24წნელები, რომლებიც დაძაბულია P ძალის გამო წვერის რგოლში აღინიშნება.

სივრცითი ფერმები და გუმბათები: ამ სისტემების სტაბილურობა დამოკიდებულია სივრცით მუშაობაზე, საყრდენზე, გეომეტრიულ ნაკლოვანებებზე, ღეროების დაჭიმულობაზე, კვანძების სიმტკიცეზე, დროებით შესაბამისობასა და შეკრების თანმიმდევრობაზე. ბრტყელი ესკიზი ან ინდივიდუალური განტოლება არ ადასტურებს გლობალურ სტაბილურობას, ტვირთამწეობის რეზერვს ან უსაფრთხოებას აწევისას.