בענדינג בוקקלינג

הייַנט, Savo Kusić איז פאָוקיסט אויף האָלידען פֿענצטער, האָלץ-אַלומינום פֿענצטער, מנהג פֿענצטער, טיר און ריקוועס פֿאַר ציטאַט. דער טעקסט בלייבט ווי אַן אַרקייוו פון סטראַקטשעראַל טעאָריע און איז נישט אַ פאָרשלאָג פון סטאַטיק פּלאַן, פעסטקייַט חשבונות אָדער סטראַקטשעראַל ריכאַבילאַטיישאַן.

דיפערענטשאַל יקווייזשאַן פון בייגן בוקקלינג

עס איז אנגענומען אַז אַלע ידעאַליזאַטיאָנס זענען צופֿרידן, אין באַזונדער

• אַז די רוט איז בישליימעס גלייַך
• אַז די מאַסע פּ אקטן אין די שטיל פון די רוט
• אַז וואָולטאַדזשאַז בלייַבן אונטער די שיעור פון פּראַפּאָרשאַנאַליטי
• אַז די דיפאָרמיישאַנז זענען קליין גענוג צו לאָזן די געוויינטלעך סימפּלאַפיקיישאַנז פון חשבונות.

אויב די רוט בייגט זיך אונטער דער קאַמף פון דער קראַפט פּ און טאָמער אויך רעכט צו דער מאַסע q אַקטינג אין די טראַנזווערס ריכטונג, דעמאָלט די באקאנט טנאָים פון יקוואַליבריאַם צווישן די פונדרויסנדיק לאָודז און די פאָרסעס אין די אָפּטיילונג מוזן זיין צופֿרידן. אויסערדעם, עס איז נאַטירלעך אַז עס זאָל זיין באקאנט שייכות צווישן דיפאָרמיישאַנז און פאָרסעס אין די אָפּטיילונג.

פיג. 1 - וואָג

אין Fig.1אַן עלעמענט פון אַ געבויגענע שטאַנג פון לענג דס איז רעפּריזענטיד. דער שיפּוע פון ​​די טאַנדזשאַנט v’ איז קליין אַזוי אַז ביז די רגע סדר, די לענג פון די עלעמענט קענען זיין באַשטימט צו זיין גלייַך צו די פּרויעקציע ds=dz. אין דערצו, אין די טעסץ דערמאנט אונטן, קאַסעס אין וואָס פּ קעסיידער ענדערונגען צוזאמען די אַקס פון די רוט וועט נישט זיין גענומען אין חשבון, ד“ה נאָרמאַל קראַפט נ≈פּ= קאָנסט. אי ן ד י ד י דר ײ יקװילי ־ ברעם־באדינגונגע ן פא ר דע ם עלעמענט , קענע ן דא ן א געװיס ע צא ל מיטגלידער , פארלאז ט װערן . פֿאַר מאַרקס און צייכנס פון פייַג.10בלייַבן דעמאָלט אין דער ערשטער אַפּראַקסאַמיישאַן פון די יקווייזשאַן

N=P,   M’=Q,   Q’=-q+Pv’’.

די טראַנזווערס קראַפט קענען זיין ילימאַנייטאַד, און דעמאָלט M’‘=Pv’’-q האלט. די געזעץ פון _בערנאָולי מ=-EI/R גיט די פעלנדיק יקווייזשאַן. די ויסבייג פון דער אַקס פון די רוט, ווי געוויינטלעך, פון די טעאָריע פון ​​שטראַל בענדינג, איז סימפּלאַפייד ווי גייט

אזוי, עס איז מעגלעך צו עלימינירן די בענדינג מאָמענט; און מיט M=-EI*v’’ די דיפערענטשאַל יקווייזשאַן פֿאַר די בענט רוט איז באקומען

(עי*וו’‘)’’ + פּוו’’ = ק.   (1)

אין די ספּעציעל פאַל פון קעסיידערדיק בענדינג סטיפנאַס EI= קאָנסט. די יקווייזשאַן (1) איז סימפּלאַפייד אַזוי עס איז

EIv’‘’’ + Pv’’ = ק.   (1a)

איינער. (1) און (1a) זענען לינעאַר אין v לויט די דערמאנטע סימפּלאַפיקיישאַנז.

פּראַקטאַקלי, דער סימפּלאַסט פאַל פון קעסיידערדיק בענדינג סטיפנאַס EI= קאָנסט., וואָס דינט ווי די יקער פֿאַר די ביישפילן אונטן, איז דער הויפּט וויכטיק.

אוילער ס פאַל

אַסאַמפּשאַנז פֿאַר די קלאַסיש פאַל פון בוקקלינג זענען, אַחוץ די דערמאנט ידעאַליזאַטיאָנס: p=0, אזוי נ= קאָנסט.=פּ, ווי אויך שטענדיקע שטיפקייט אָן רייַבונג, וואָס ליגן פּונקט אויף דער אַקס פון דער רוט. די געוויינטלעך דיפערענטשאַל יקווייזשאַן (1אַ) איז פון דער פערט סדר, לינעאַר און כאָומאַדזשיניאַס רעכט צו q=0. די אַלגעמיינע לייזונג איז:

וו(ז) = אַ_∙_סין__αז + ב∙קאָסαז + ק∙ז + ד, (2)

ווו א, ב, C, ד זענען די פיר ינטאַגריישאַן קאַנסטאַנץ. דער פּאַראַמעטער איז פון אַ ענדלעך גרייס רעכט צו דער האַשאָרע EI≠0. דערצו, α≠0 האלט פֿאַר P>0.

Sl.2

זינט די לינעאַר דיפערענטשאַל יקווייזשאַן (1a) איז כאָומאַדזשיניאַס, דעם פּראָבלעם איז אויך סאַלווד דורך n_∙__v(ז)_, ווו n איז אַ אַרביטראַריש קעסיידערדיק. שוי ן פו ן דע ר מאטעמאטיש ע קלאסיפיקאציע ם פו ן דע ר דיפערענציאל־גלײכונג ( 1a ) קע ן זי ך זע ן א ז ד י גרוים ע פו ן בײג ן _וו _ קע ן ניש ט באשטימ ט װערן . צו באַשטימען די ינטאַגריישאַן קאַנסטאַנץ A, B, C, D אין די Euler\ פאַל (פיגורע 2) די פאלגענדע קאַנטור טנאָים זענען בנימצא: רעכט צו דער אַרטיקיאַלייטיד שטיצן, די בענדינג מאָמענט איז נול אין ביידע ענדס פון די רוט, ד.ה.

v=0 און M=0 פֿאַר ז=0

v=0 און M=0 פֿאַר ז=s.

רעכט צו M=-EI_∙__v’‘_, עס גייט אַז M=0 איז די ווערט פון v’’=0, אַזוי די פיר קאַנטור טנאָים לייענען:

v=0 און v’’=0 פֿאַר ז=0

v=0 און v’’=0 פֿאַר ז=s.

די לייזונג (2) ריזאַלטיד אַזוי אין פיר לינעאַר יקווייזשאַנז:

איינער.3

די פיר כאָומאַדזשיניאַס יקווייזשאַנז האָבן די ערשטער אַזוי גערופענע טריוויאַל לייזונג A=B=C=D=0, וואָס קאָראַספּאַנדז צו v(ז)=0. א רוט וואס איז נישט געבויגן וו_(ז_)=0איז די געוויינטלעך יקוואַליבריאַם שטעלע פֿאַר אַרביטראַריש, ספּעציעל קלענערער וואַלועס פון מאַסע P. דאָ, מיר זענען בפֿרט אינטערעסירט אין די באדינגונגען אונטער וואָס די רוט בייגן, ד“ה אַז v(ז)≠0. יקווייזשאַנז (3) טאָן ניט האָבן אַזאַ אַ נישטיק לייזונג מיט א, ב, C, ד ≠0בלויז דעמאָלט אויב די דיטערמאַנאַנט פון די קאָואַפישאַנט איז גלייַך צו נול.

איינער. 3a

פון די בוקקלינג טנאָים Δ = α4∙s∙sinαs =0 mאון צו רעכענען די קריטיש וואַלועס PK פון די מאַסע. די יקווייזשאַן איז צופֿרידן בלויז אויב sin αs =0, דאָס איז פֿאַר αKms = mπ מיט m=1,2,3,… די קאָראַספּאַנדינג וואַלועס פון Euler ס בוקקלינג קראַפט זענען PKm=EI_∙_α2Km = EI(mπ/s)2. פֿאַר יעדער ווערט פון עם, אַ זיכער בוקקלינג קראַפט איז באקומען. אין רובֿ פאלן, בלויז דער קלענסטער פון די פאָרסעס איז פון אינטערעס, און אַז

PK1=EI(π/s)2.

אין די פאלגענדע ווערסיע, עס וועט זיין אַן אינדעקס m, אָדער 1 מערסטנס איבערגעהיפּערט, ריפערינג צו די לאָואַסט פון די קריטיש לאָודז. פון אינטערעס איז די קאָראַספּאַנדינג גומע שורה. פֿון איין (2) קאַנסטאַנץ B=C=D=0 זענען באקומען. די רוען צושטאַנד איז A∙sin__αs=0. די גומע בוקקלינג שורה פֿאַר די אויבן פאַל m=1 איז דעריבער, v(ז) = A_∙sinπz/s_, ווו v(ז) איז פֿאַר αK רעספּ. PK קאָראַספּאַנדינג עיגנפונקטיאָן. די גרייס פון א בלײַבט ניט באַשטימט.

זאל ס נעמען אן אנדער קוק אין די גאנצע מאַסע געגנט. פֿאַר אַרביטראַריש וואַלועס פון P, ספּעציעל פֿאַר פאָרסעס P_<_PK1 איז v(z)=0, די רוט בלייבט גלייַך.

אין דער קלאַסיש טעאָריע פון ​​פעסטקייַט, אונטער “ביידעלעך ינקריסינג” מאַסע P איז מענט אַ קאָנסעקוטיווע סעריע פון ​​וואַלועס P, ווו די פעסטקייַט פון די באמערקט מאַסע פאַל וועט זיין טעסטעד ווידער און ווידער פֿאַר יעדער יחיד מדרגה פון מאַסע P. בעשאַס די פעסטקייַט פּרובירן, די גרייס פון פּ בלייבט זיכער אַנטשיינדזשד. אויב איינער שטאַט P איז באשלאסן צו זיין סטאַביל, די מאַסע איז געוואקסן דורך עפּעס, און דעריבער די פעסטקייַט פּרובירן איז ריפּיטיד. ד י דאזיק ע גענויע ע באשטימונ ג אי ז נויטיק , א ז ע ס אי ז ניש ט קײ ן צעמישעניש ן מי ט דע ם סארט לאסט , װא ס אי ז דע ר באזע , פא ר דע ר שאנלי\ עפעקט , אי ן װעלכ ן ע ס אי ז א פארגרעסערונ ג פו ן דע ר לאסט , װע ן קלײנ ע שטערונגע ן אקטױו ן גלײכצײטיק . ביים אונטערזוכן די פעסטקייט לויט שאנלי, אין דעם געביט פון פלאסטיק באקלינג, קומט פאר א קלענערע ביפורקאציע קראפט ווי מיט’ן קלאסישן באטראכטן מעטאד.

די פאלגענדע באַטראַכטונגען יבערנעמען דער ערשטער וועג פון מאַסע פאַרגרעסערן: ביי אַ גראַדזשואַל פאַרגרעסערן פון מאַסע P אין דעם זינען, איינער קומט פֿאַר PK1=EI_∙(π/s)_2 ערשטער אין איין ביפורקאַטיאָן פונט פון די עלאַסטיק שורה ווי אַ פּשוט סינוסבוקלינג יקוואַליברי. שורה

v1(ז)=f_∙_sin__π__z/s.

f=A דינאָוץ די אַנדיטמינד אַמפּליטוד פון די גומע שורה. פֿאַר לאָודז _P*__>_PK1 איז לויט די לינעאַרייזד טעאָריע Δ≠0, ד“ה וואָג איז ניט מעגלעך דאָרט. בלויז פֿאַר העכער בוקקלינג פאָרסעס PK2 אאז”ו ו עס וועט זיין ווידער Δ=0 ​​און אַזוי אויך v(ז)≠0. די סיבה פון דער טעאָרעטישער אויספיר, וואָס שטימט נישט מיט די פאַקטיש נאַטור, ליגט אין דער לינעאַריזאַטיאָן פון די דיפערענטשאַל יקווייזשאַן.

באַקינג פון געדריקט ראַדז געמאכט פון צוויי טיילן

מיר באַגרענעצן זיך צו צוויי-טייל געדריקט סטיקס, און פֿאַר געדריקט סטיקס קאַמפּאָוזד פון דריי אָדער מער פּאַרץ, ענלעך ריישיאָוז צולייגן.

Sl.3

לויט די טיפּ פון טראַנזווערס קשר, לאַטאַס ראַדז אַנדערש (Fig.3אַ) און ראַם ראַדז (פיג.3ע). אָן קרייַז טייז, יעדער טייל פון די רוט וואָלט בייגן זיך (פיג.3ב). אויב די פילונג איז לעפיערעך שוואַך, אַ איין גאַרטל רוט קענען בייגן אָן בענדינג די רוט ווי אַ גאַנץ. פֿאַר די לאַטאַס רוט פייַג.3C קענען זיין קאַמפּערד: לינקס פֿאַר כינדזשד סיסטעם, רעכט פֿאַר קעסיידערדיק בעלץ; און פאר דער ראם רוט פײג.3f אויף די לינקס פֿאַר ווייך קשר שיץ, אויף די רעכט פֿאַר שטרענג קשר שיץ. פון דאָרט, עס קענען זיין געזען אַז שלאַנקנעסס λ_ איז פון גרויס השפּעה1__=s1/איך1_. פא ר דע ם אײנצעלנע ן טײ ל פו ן דע ר שטא ק הא ט מע ן אי ך געשטעלט1=פ1__∙_איך12, ס1 איז די פעלד ספּייסינג (Fig.3), איך1 רעפערס צו דער אַקס1—1(זען Fig.4).

Sl. 4

די בוקקלינג קראַפט פון קאַמפּאַונד ראַדז קאָראַספּאַנדינג צו די גומע בוקקלינג שורות פון פייַג. 3d, אָדער 3g איז געווען די טעמע פון ​​יגזאָסטיוו טעאָרעטיש ינוועסטאַגיישאַנז. אויב די רוט איז געווען קאַמפּאָוזד פון יינציק סעקשאַנז (למשל מיט אַ ריפּ) אָדער אויב די טראַנזווערס קאַנעקשאַנז זענען אַזוי אָפט אַז אַ רוט בענט פון צוויי טיילן איז נישט אַנדערש אין זייַן ווירקונג פון אַ איין רוט, דעמאָלט עס וואָלט זיין σ__K_=_π__2__E/λ__y__2. דאָרטן באַצייכנט λ__י=sk/iy (פיגורע 4). אָבער, דעם בוקקלינג דרוק וועט נישט זיין גאָר ריטשט אין פיר ווייַל עס זענען נישט גענוג טראַנזווערס קאַנעקשאַנז פֿאַר וואָס, און זיי זענען אויך גומע. אַ דערנענטערנקייט וואָס באַפרידיקט אין רובֿ קאַסעס איז באקומען אויב מיר שטעלן לויט דעם פאָרשלאָג פ. ענגעססער\ א א ז דע ר בײג ־ שטאנ ג פו ן א צוגעדריקט ן שטאנ ד צוזאמענשטעל ן פו ן צװ ײ טײל ן אי ז גלייך

σ__K_=_π__2__E/λ__יי__2.

λיי איז די אַזוי גערופענע ידעאַל שלאַנקקייט.

קרייַז טייז מוזן זיין גענוג אין נומער און שטאַרק גענוג צו צווינגען ביידע טיילן פון די רוט צו שפּילן צוזאַמען. עקסקלודינג צווייטיק סטרעסאַז, די טראַנזווערס פֿאַרבינדונגען בלייַבן אַנסטרעסט ווי לאַנג ווי די רוט בלייבט גלייַך. בלויז מיט בייגן מוזן זיי באַקומען כוחות, און זיי מוזן איבערגעבן טראַנזווערס כוחות וואָס פאַרגרעסערן מיט בייגן. אין פאַל עס איז אַ גומע שורה

טראַנזווערס קראַפט ביי I=קאָנסט. איז גלײַך

Q = M’ = - EI∙v’‘’.

מיט פײג. 5 m קענען זיין גלייך לייענען Q(ז)=PK∙v’(ז). די העכסטן ווערט אין די סוף פון די רוט איז

Sl. 5

ד י טראנסװע ר פארבינדונ ג דארפ ן קענע ן אננעמע ן דע ם טראנסװע ר קראפט . זינט די קאָראַספּאַנדינג מאַסע איז די בוקקלינג קראַפט PK, עס איז גענוג אויב די מאַסע-שייַכעס שיעור איז ריטשט פֿאַר דעם אויך אין די טראַנזווערס קאַנעקשאַנז - ד“ה סיימאַלטייניאַסלי מיט די גאנצע רוט. דאָך, עס וואָלט זיין קיין נוץ אויב די קרייַז-לינקס זענען סייזד פיל שטארקער ווי נייטיק צו באַקומען Q0. אויף די אנדערע האַנט, קרייַז-לינקס וואָס זענען אויך שוואַך וואָלט פאַרשאַפן די רוט צו פרי צו פרי.

די אויבן יקווייזשאַן קענען ניט זיין געוויינט טכילעס ווייַל די מאַגנאַטוד פון די בוקקלינג פייַל איז אומבאַקאַנט. דער רוט איז אין גלייַכגילטיק יקוואַליבריאַם אונטער פּק און קענען, בייַ מינדסטער אין דער ערשטער גראַד פון אַפּראַקסאַמיישאַן, נעמען אַ אַרביטראַריש ווערט. ע ס אי ז דעריבע ר ניצלעך , לוי ט דע ם פארשלא ג פו ן פ . קרוהן-א, צו באשטימען די גרייס פון יענעם בוקן מאקסװ, אין װעלכן דער געבויגענע שטאנג פארלירט זײן טראג־קאפקײט צוליב דורכפאל צוליב בײגן. דאָס וועט זיכער פּאַסירן אויב די טראָגן פונט איז ריטשט אויף די קאָנקאַווע זייַט פון די בייגן (Fig.6). די בענדס פֿאַר דעם וואַקסן ווייַטער און די קאָראַספּאַנדינג בענדינג מאָומאַנץ קענען ניט זיין געווענדט.

פיג. 6

די גאַנץ דרוק אויף די קאָנקאַווע זייַט פון די בייגן איז לויט פייג.6פֿאַר ידעאַל פּלאַסטיק מאַטעריאַל

פו ן דאר ט קומ ט דע ר גרויםע ר שװער , װא ם קא ן נא ך אויסהאלטן

maxQ0 איז די קאָראַספּאַנדינג טראַנזווערס קראַפט אין די רוט סוף.

אויב געוויינט פֿאַר σK Tetmeier’s פאָרעם און שטעלן σF=3,1ה / סענטימעטער2און סק=ע/2∙ λy וואָס קאָראַספּאַנדז צו iy≈e/2, דעמאָלט דער דערנענטערנ ווערט פון Krohn פון maxQ איז באקומען0=פ/28(Q אין ט, F אין סענטימעטער2).

פֿאַר אַרביטראַריש שורות די בוקקלינג דרוק איז באקומען

maxQ0=μK∙SK.

דער קאָואַפישאַנט μK ענדערונגען מיט די שלאַנקקייט פון די רוט, עס אויך דעפּענדס אויף די מאַטעריאַל. ווען די אויבן יקווייזשאַן איז צעטיילט דורך די קאָואַפישאַנט פון זיכערקייַט קעגן בוקינג עס קענען זיין געשריבן

dozv__Q=μ∙dozvS.

בוקינג פון לינעאַר סיסטעמען

אין דעם פאַל פון לינעאַר סיסטעמען, עס איז פּראָסט צו באַשטימען די בייגן לענג sK=β∙ה פון אַ רוט וואָס איז כינדזשד ביי ביידע ענדס און וועמענס בייגן קראַפט איז PK=π פֿאַר פאַרגלייַך2EI/s2ק פּונקט ווי גרויס. א קאָמפּאַראַטיווע “בוקלינג לענג” וועט זיין געגעבן פֿאַר די ביישפילן אונטן.

אַ) רוט קלאַמפּט ביי ביידע ענדס (EI= קאָנסט.)

Sl.7

פֿאַר די פאַל פון פיג.7פון בוקינג איז PK=4π2עי/ה2=4,0∙PE, קאָמפּאַראַטיווע “בוקלינג לענג” sK=h/2און די גומע בוקקלינג שורה v(ז)=ד(1- קאָס2πז/ה).

ב) שטאנג פריי אין איין עק (פיג.8)

Sl. 8

עס איז אנגענומען אַז די ריכטונג פון פּ טוט נישט טוישן ווי די רוט בענדז. דערנאָך (EI=קאָנסט.)

PK=π2EI/4h2=PE/4,   sk=2ה

וו(ז)=ד(1-קאָסπז/2ה).

די קאַנטור טנאָים פֿאַר די פריי סוף z=h דאָ לייענען

M=0 אָדער v’’=0

Q=M’-Pv’=0 אָדער v’‘’+a2∙v’=0.

c) רוט קלאַמפּט אין איין עק (פיג. 9)

Sl.9

מיט קאַנטור טנאָים

v=0 און v’=0 פֿאַר ז=0

v=0 און v’’=0 פֿאַר ז=h

איז באקומען פֿאַר EI=const. בוקקלינג צושטאַנד

sin_αh - αh∙cos_αh=0_,_

אָדער עקוויוואַלענט

טגαה=αה.   (4)

די רוץ פון דעם טראַנסענדענטאַל יקווייזשאַן זענען געפֿונען אין טישן K. Hayashi’s. די לאָואַסט בוקקלינג קראַפט איז לויט די טישן PK1=4,49342/ ה2∙ עי =2,046π2עי/ה2.

די קאָמפּאַראַטיווע בוקקלינג לענג איז סק = ה / √2,046=0,699ה.

ד) א שטאנג צוגעקלעמט אין אײן עק מיט א שטױול (פיג.10)

פיג. 10

מיר וועלן באַטראַכטן די פאַל פון שפּיץ דיספּלייסמאַנט פון קעסיידערדיק גרייס. די קאַנטור טנאָים פֿאַר וואָס זענען

v=0און וו’=0 פֿאַר ז=0,

v=v1און וו’’=0 פֿאַר ז=ה.

עס איז אַ יקוואַליבריאַם פּראָבלעם מיט אַ גומע שורה

דער דענאָמינאַטאָר פון די טערמין איידער די {}-בראַקאַץ וועט זיין נול און די בוקקלינג ינקריסיז העכער אַלע לימאַץ אויב P→PK (זען בוקקלינג צושטאַנד עקוו.4)). עס איז כאַראַקטעריסטיש פֿאַר די נאַטור פון די רוט אַז די בענדס אין די מיטל און נידעריקער סוף פון די רוט זענען טכילעס קלענערער מיט ינקריסינג מאַסע פּ און טוישן זייער צייכן בלויז פֿאַר העכער לאָודז. Sl.10ווייזט בענדס אין האַלב הייך.

ה ) א שטענדיגער שטעקן איבער צוויי פעלדער

Sl.11

פֿאַר ביידע לייזונג געביטן (פיג.11) מיר וועלן צולייגן די באַשטעטיקן

און_. v(ז1) = א1∙synαz1+ ב1∙cosαz1+ C1∙ז1+ ד1,_

וו. v(ז2) = א2∙synαz2+ ב2∙cosαz2+ C2∙ז2+ ד2.

פֿאַר פּאַשטעס לאָזן עס זיין (EI)1=(EI)2=EI. צו געפֿינען די אַכט קאַנסטאַנץ א1, …, א2, … דינען ווי קאַנטור טנאָים

v=0און וו’=0 פֿאַר ז1=0,

v=0און וו’’=0 פֿאַר ז2=ה,

ווי געזונט ווי טראַנזישאַנאַל טנאָים צווישן געביטן I און II

v=0 פֿאַר ז1=ה i פֿאַר ז2=0,

v’ (ז1=ה)=וו’(ז2=0),

v’ (ז1=ה)=וו’’(ז2=0).

די קאַנדישאַנאַל יקווייזשאַנז זענען געגעבן אין די טיש אונטן

דורך באַשטעטיקן די דיטערמאַנאַנט פון די קאָואַפישאַנט גלייַך צו נול, די בוקקלינג צושטאַנד איז באקומען

בענדינג לענג סק=0,878_ה_, בשעת פֿאַר פיג.35אָדער β=0,699. די בוקקלינג קראַפט דיקריסט קאַמפּערד צו2,046:1,297צוליב דעם צוגאב פון א צווייטן פעלד וואס איז כינדזשד. אויב די אנדערע פעלד איז פּינטשעד העכער, די בוקקלינג קראַפט וואָלט פאַרגרעסערן ווידער צו די שפּיץ.2,04_PE_.

די היסטארישע פּרעזענטירונג פון די פאָרמולאַס איז נישט אַ פּרויעקט אָדער דערווייַז פון די פעסטקייַט פון די קאַנסטראַקשאַן. די קלאסישע אַסאַמפּשאַנז פון ידעאַל גלייַך מיטגליד, סענטריק מאַסע און גומע שטח טאָן ניט דאַווקע אַרייַננעמען ערשט ימפּערפעקשאַנז, ריזידזשואַל סטרעסאַז, עקסצענטרישקייט, קשר סטיפנאַס, מאַטעריאַל ניט-לינעאַריטי, לאַטעראַל פעסטקייַט אָדער, ווען אָנווענדלעך, פייער, סייזמיק קאַמף און פֿאַרזאַמלונג פייזאַז. דער כעזשבן פון די פאַקטיש קאַנסטראַקשאַן מוזן זיין דורכגעקאָכט דורך אַ אָטערייזד יידל ינזשעניר לויט גילטיק רעגיאַליישאַנז און סטאַנדאַרדס.